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Cuando sólo se trata de un punto material es un teorema 
elemental; expresa la igualdad entre una fuerza y la acele- 
ración; allí no hay resultantes para diferentes puntos, por- 
que no hay mas que uno. 
Pero no podemos detenergos en estas consideraciones, 
propias de la Mecánica elemental. En la magistral obra de 
Appell pueden completarse estas ideas. 
Pasemos al segundo teorema de los dos que antes anun- 
ciábamos. 
Segundo teorema.—Este segundo teorema, que es el que 
nos interesa para nuestro objeto, es, si no idéntico, paralelo 
al primero, y todo lo que en él hemos dicho para las fuerzas: 
y para las cantidades de movimiento podremos repetirlo aho- 
ra para los momentos de las fuerzas y para los momentos de: 
las cantidades de movimiento o sus ejes. 
Casi bastaría agregar a lo que entonces dijimos la pala- 
bra momento, que ya sabemos equivale a la palabra par,. 
según la elegantísima teoría de Poinsot, y, por tanto, a una: 
recta o vector: el eje del par. 
Aun podría servirnos la misma figura 50 con sólo agre- 
gar a sus diferentes letras el subíndice m'inicial de la pala- 
bra momento (o eje del momento). 
Sin embargo, para mayor claridad emplearemos otra nue- 
va figura con esta nueva anotación, que antes aclara que: 
complica. 
Consideremos un sistema de puntos M,, Mo..... sab un sis-- 
miemarde mueras is 
Bajo la acción de estas fuerzas y de los enlaces o de sus 
fuerzas equivalentes, el sistema está en movimiento, y para 
un instante cualquiera de este movimiento vamos a trazar 
un diagrama análogo al de la figura 50, pero no relativo,, 
