POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 75 



in Flüssigkeit oder in der leuchtenden Hülle oder im Rauche 

 heller Flammen suspendierten Körperteilchen ebenfalls Geltung hat. 

 Dasselbe sagt nämlich der Hauptsache nach aus: Fällt unpolari- 

 siertes Licht auf solche Teilchen, dann ist jeder senkrecht zum ein- 

 fallenden gebeugte oder zerstreute Strahl in seiner Beugungsebene 

 polarisiert; ist jedoch der einfallende Strahl linear-polarisiert, dann 

 hat der in der zur Polarisationsebene des einfallenden Strahles 

 normalen Ebene, senkrecht zu diesem gebeugte oder zerstreute 

 Strahl die Intensität Null. Diese Beziehungen sind eigentlich, vom 

 Standpunkte unserer Wellensysteme betrachtet, nichts anderes als 

 erste Anzeichen einer möglichen zirkumaxialen Anordnuno; 

 der Polarisationsebenen der gebeugten Strahlen um eine zum ein- 

 fallenden Strahl und dessen Polarisationsebene senkrechte Richtung. 



In unserem besonders untersuchten Falle der Beugung an 

 der Grenzfläche von Glas und Ol fand ich indes für das 

 ganze räumliche Strahlensystem dasselbe Gesetz der 

 zirkumaxialen Anordnung um die oben erwähnte Richtung; 

 jedoch nur dann, wenn bei Zustandekommen der Beugung 

 die dünne Ölschicht von den Strahlen durchsetzt wird; 

 es gilt also nur in dem Falle nicht, wenn mit innerer Reflexion 

 verbundene Beugung aus Glas an Ol in Glas stattfindet. 



b) Insbesondere fand ich, daß bei normaler Inzidenz 

 linearpolarisierten Lichtes die Anordnung der Polarisations- 

 ebenen sowohl im gebrochen-gebeugten als auch im reflektiert- 

 gebeugten Strahlensystem demselben zirkumaxialen Gesetze 

 gehorcht: Die beiden gemeinsame Symmetrieachse ist 

 die normal zur Polarisationsebene des einfallenden 

 Strahles in der Gitterfläche liegende Gerade und die An- 

 ordnung ist rings um diese Achse herum räumlich ganz 

 vollständig symmetrisch. 



Ändert man nun den Einfallswinkel beliebig und läßt 

 dabei das Einfallsazimut stets 0°, so zeigen die Beobach- 

 tungen stets dasselbe Gesetz der vollständigen zirkum- 

 axialen Anordnung, mit eben derselben Symmetrieachse. 



Dies ist eines der schönsten und einfachsten Naturgesetze*; 



* Mit großer Befriedigung kann ich hier konstatieren, daß in den 

 durch ultramikroskopische Teilchen im Rubinglas hervorgerufenen 



