POLARISATION DES VON OLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 87 



Ergebnisse später vielfach experimentellen Vergleichen und theo- 

 retischen Beurteilungen unterzogen wurden. 



In dieser Arbeit stellte sich Stokes das Ziel, die damals 

 als so wichtig betrachtete Frage zu entscheiden, ob die trans- 

 versale Schwingung des linear polarisierten Lichtes in der Polari- 

 sationsebene oder senkrecht dazu vor sich geht. 



Die Arbeit besteht aus einem theoretischen und einem experi- 

 mentellen Teil. 



A) Im ersten Teil untersucht Stokes auf Grundlage der 

 Elastizitätstheorie fester Körper, auf rein mechanisch-theoretisch em 

 Wege, die Portpflanzung einer beliebigen elastischen Störung i m 

 homogenen, unbegrenzten elastischen Medium, wenn dessen An- 

 fangszustand gegeben ist. Er bedient sich dabei eines wichtigen, 

 von PoiSSON herrührenden mathematischen Satzes, mittels dessen 

 man die elastische Störungsfunktion (diese möge die lineare Oszil- 

 lation, die elastische Rotation oder Torsion, die Verdichtung oder 

 deren Komponenten usw. bedeuten) für einen beliebigen Punkt 

 des Mediums ausdrücken kann, wenn man zu irgend einem Zeit- 

 punkte diese Störungsfunktion und deren nach der Zeit genom- 

 menen ersten Differential quotienten für eine im Medium gelegene, 

 beliebige geschlossene Fläche kennt* 



Hierauf untersucht und bestimmt er die Ausbreitung einer 

 in ebenen Wellen einfallenden linear-polarisierten Störung und 

 faßt die erhaltenen Partialresultate wie folgt zusammen**: 



„Es seien 1 = 0, rj = 0, % = f(bt — x) die dem einfallenden 

 Lichte entsprechenden Verrückungen- 1 sei irgend ein Punkt in 

 der Wellenebene P, dS ein an 1 gelegenes Element dieser Ebene; 

 man betrachte nun diejenige Störung, die nur von dem fortwäh- 

 rend durch dS gehenden Teil der einfallenden Störung herrührt. 

 Es sei irgend ein Punkt im Medium, in einer solchen Ent- 

 fernung von 1 gelegen, die groß ist im Verhältnis zur Wellen- 

 länge; es sei O t O = r f und es bezeichne & den Winkel zwischen 

 dieser Geraden und der Fortpflanzungsrichtung des einfallenden 

 Lichtes, oder der Achse der x, und cp den Winkel zwischen r und 



* L. c. p. 254. 

 ** L. c. p. 285—286. 



