88 I. HIST. TEIL. I. FRÖHLICH. § 2. 



der Schwingungsrichtung des einfallenden Lichtes oder der Achse 

 der z. Dann findet die Verriickung in in einer Richtung statt, 

 die senkrecht ist zu X und in der Ebene z0 1 liegt; und 

 wenn t,' diese Verrückung in ist, positiv in der Richtung, die 

 derjenigen am nächsten liegt, in welcher die einfallenden Vibra- 

 tionen positiv gerechnet werden, dann ist 



£'= ^ (1 + cos &) sin cpf(bt - r). 



Insbesondere wenn 



f(bt — x) = c sin -y- (bt — x), 

 hat man 



£ ' = gY~ (1 + cos #) sin y cos ~y (bt — x) ." 



Hier ist ausdrücklich zu bemerken, daß das einfallende Licht- 

 bündel normal zur beugenden Fläche S ist. Mittels dieser Ele- 

 mentarformel bildet man die Wirkung der ganzen Wellenebene 

 auf den Schwingungszustand in 0, indem man diese Wirkung als 

 Aggregat der eben angeführten Elementarwirkungen betrachtet. So 

 findet man mit Stokes für einen in großer Entfernung von der 

 Wellenebene P befindlichen Punkt genau denselben Schwingungs- 

 zustand, den man unmittelbar erhält, wenn man die Wellen ebene 

 in gewöhnlicher, elementarer Weise bis und darüber fortschreiten 

 läßt, ohne sie in Elementarwellen aufzulösen. — 



Man kann sich die aus der Elementarformel für £' folgenden 

 einfachen geometrischen Verhältnisse leicht veranschaulichen. 



Es bedeuten nämlich ^ und (p die zwei unabhängigen Rich- 

 tungswinkel des gebeugten Strahles r, und man kann nun die 

 Schwingungsrichtung jedes solchen, von der sekundären Erregungs- 

 stelle (der beugenden Öffnung) ausgehenden Strahles wie folgt 

 darstellen : 



1. Fällt linearpolarisiertes Licht durch eine kleine beugende 

 Öffnung, so wird das gebeugte Licht ebenfalls linearpolarisiert 

 sein, und zwar so, daß dessen Verrückung und die Verrückung 

 in der Öffnung stets in einer Ebene liegen. 



Schlägt man daher eine Kugelfläche um die Öffnung als 

 Zentrum und zieht darauf Meridiane, deren gemeinsame Polar- 



