POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 89 



achse mit der Schwingungsrichtung in der Öffnung zusammen- 

 fällt ; dann liegen die jeweiligen Schwingungsrichtungen der ge- 

 beugten Strahlen längs den Tangenten dieser Meridiane. 



2. Bezeichnet wie oben -9 den Winkel zwischen der Fort- 

 pflanzungsrichtung des einfallenden Strahles und dem gebeugten 

 Strahle, (p den Winkel zwischen dem gebeugten Strahle und der 

 Schwingungsrichtung des einfallenden Strahles, dann ist 7 wie aus 

 dem oben zitierten Ausdruck von £' zu ersehen, die Intensität 

 des gebeugten Strahles proportional dem Produkte 

 (1 + cos -fr) 2 sin 2 cp. 



Wäre das einfallende Licht unpolarisiertes (natürliches) Licht, 

 so würde auch das gebeugte Licht ein solches sein und die Inten- 

 sität desselben wäre proportional dem Produkt 



(1 + cos #) 2 . — 



Stokes selbst drückte sein oben formuliertes Elementar- 

 gesetz, so weit es sich auf den Fall von linear-polarisiertem, 

 einfallendem Licht und auf die Lage der Schwing-unscsrichtuno: 

 des gebeugten Lichtes bezieht, in verschiedener Weise aus; außer- 

 dem fand er es wesentlich, ob die Beugung im selben Medium 

 oder an der Grenzfläche zweier optisch verschiedener Medien 

 stattfindet. 



I. Die Beugung gehe im selben Mittel vor sich. 



a) Es bezeichne wie oben ^ den Winkel zwischen dem ein- 

 fallenden und dem gebeugten Strahle (also den Beugungs- 

 winkel), ebenso die diese beiden Strahlen enthaltende Ebene die 

 Beugungsebene, ferner seien a i und a d diejenigen Winkel, 

 welche die Schwingungsebenen dieser Strahlen (nämlich die 

 Ebenen, welche die Schwingungsrichtung und die Strahlenrich- 

 tung enthalten) mit denjenigen Ebenen bilden, die durch diese 

 Strahlen senkrecht zur jeweiligen Beugungsebene gelegt sind; 

 dann ist der Ausdruck des Gesetzes:* 



tg a d = cos -9- tg a t . 



b) Ein einfacherer Ausdruck desselben ist: Die Schwing- 

 ungsebene des gebeugten Strahles ist stets parallel zur 



* L. c. p. 291. 



