90 I. HIST. TEIL. I. FRÖHLICH. § 2. 



Schwingungsrichtung des einfallenden Strahles*; da je- 

 doch der einfallende und der gebeugte Strahl einander gewöhnlich 

 in der sekundären Erregungsstelle (am Auffallsorte des einfal- 

 lenden Lichtes an der Gitterfläche) schneiden, so kann man das 

 Gesetz auch so aussprechen: 



c) Die Schwingungsebene des gebeugten Strahles 

 enthält stets die Schwingungsrichtung des einfallenden 

 Strahles. 



Das Gesetz drückt eigentlich folgende Eigentümlichkeit des 

 gebeugten Lichtes aus**: Da die Schwingungsrichtung des ge- 

 beugten Strahles im allgemeinen zur Schwingungsrichtung des 

 einfallenden Strahles nicht parallel sein kann, sondern transversal 

 sein muß zum gebeugten Strahl: so bildet die erstere Schwingungs- 

 richtung mit der letzteren den kleinsten Winkel, der mit der 

 letztgenannten Bedingung verträglich ist. 



Wie wir in § 7 sehen werden, ist dieses Gesetz, so weit es 

 sich auf die Schwingungsrichtung des gebeugten Strahles be- 

 zieht, ein Ausdruck des einfach-meridionalen Oszillations- 

 systems. 



IL Findet die Beugung nicht im Medium des einfallenden 

 Lichtes statt, sondern an der gemeinsamen Grenzfläche zweier 

 verschiedener Medien, dann modifiziert sich dies Gesetz einiger- 

 maßen. Es sei dann mit Stokes o das Polarisationsazimut des 

 einfallenden Strahles, gezählt von der zur Einfallsebene senk- 

 rechten Ebene, a das ebenso gemessene Polarisationsazimut des 

 regulär-reflektierten (oder des regulär-gebrochenen) Strahles; dann 

 hängen diese Winkel bekanntlich mittels der Gleichung 



tg a ' = m tg 03 



zusammen, wobei m einen vom Einfallswinkel und von der Gitter- 

 substanz abhängigen Paktor bedeutet, der für die Fälle der Re- 

 flexion und der Brechung verschieden ist*** und sich aus den be- 

 kannten elementaren Reflexions- und Refraktionsformeln Fresnels 

 unmittelbar ergibt. 



* L. c. p. 247. 

 ** L. c. p. 249. 

 ** L. c. p. 307. 



