POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 105 

 oder 



genügen. 



Dabei ist a die Fortpflanzungsgeschwindigkeit, T die Periode, 

 X die Wellenlänge der Wellen; also a = X : T. 



Die Gleichungen gelten für ebene wie für Kugelwellen. 



Rethy geht nun von den bekannten einfachsten zwei parti- 

 kulären Lösungen dieser Gleichungen aus und benutzt dieselben 

 zur Interpretierung der vorliegenden Frage. 



1. Das erste Oszillationssystem (folgender Paragraph) 

 ist dasjenige, in welchem die Vibrationen der gebeugten 

 Strahlen sämtlich senkrecht sind auf eine bestimmte 

 Richtung im Raum, auf die „Polarachse"; diese Vibrationen 

 können im einfachsten Falle durch die einfache harmonische 

 Oszillation einer starren Kugelfläche um diese Polarachse dar- 

 gestellt werden; der Mittelpunkt der Kugel entspricht der Beugungs- 

 stelle und jeder Radius einem gebeugten Strahl, dessen Vibration 

 gleich ist der Oszillation des Durchstoßungspunktes der erwähnten 

 Kugelfläche. 



2. Im zweiten Systeme (folgender Paragraph) sind die 

 Normalen der Oszillationsebenen der gebeugten Strahlen 

 sämtlich senkrecht auf eine bestimmte Richtung im 

 Räume, auf die „Polarachse" (oder, wie man sagen kann, die 

 Oszillationsebenen der gebeugten Strahlen enthalten alle diese 

 Achse, oder auch: die Oszillationsebenen der gebeugten Strahlen 

 sind sämtlich parallel der Polarachse). Diese Vibrationen kann 

 man im einfachsten Falle mittels solcher einfacher harmo- 

 nischer Oszillationen von Punkten einer Kugelfläche darstellen, 

 welche längs Meridianen vor sich gehen, deren gemeinsame 

 Schnittpunkte (Pole) in der Polarachse liegen; die Amplituden 

 dieser Oszillationen nehmen, vom Äquator zum Pole gerechnet, 

 mit dem Faktor sin & proportional ab, wobei & den Winkel 

 zwischen dem gebeugten Strahl und der Polarachse bedeutet. 



