POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 107 



erster Art, wenn man in die Gleichungen des vorigen Para- 

 graphen setzt: 



£7=0, F=0, TT- +> = +.£.cob2'ä {-^-Jl + d}, 



j- i dq> , „ • dq> ^ & n 



§ = + ^ = + <? sin a>, v = - — = -<scosco, % = 0, 

 wobei, wenn man die mit dem Faktor — g- behafteten Glieder gegen 

 diejenigen, die den Faktor —r enthalten, vernachlässigt: 



6 = ¥ • 4 • sin * • sin 2 w { \ - t + d ) * 



Die Oszillationen genügen der Bedingung der Transversalität: 



* r ' r ' s r 



ihre Intensität ist mit sin 2 & proportional; jeder Punkt 

 schwingt längs der Tangente des durch seine Ruhelage gehen- 

 den, zur i^-Achse senkrechten Parallelkreises, also sind die 

 Richtungen der Oszillationen hier symmetrisch um die Z- Achse 

 verteilt und liegen in Parallelkreisen geordnet um dieselbe herum. 



Demnach schlage ich vor, dieses System mit Recht als das 

 einfach-harmonische zirkumaxiale Oszillationssystem zu be- 

 zeichnen. 



2. Einfach-meridionales Oszillationssystem. Man er- 

 hält den von Retht benutzten einfachsten Fall der Systeme 

 zweiter Art, wenn man in die Gleichungen des vorigen Para- 

 graphen setzt: 



U'-0, ¥'=0, W'= + <p'~ + ^-sm2x{~-^ + S'}, 



v=i' = + %> r=v'=-%, w-t-o, 



und daraus die eigentlichen Vibrationskomponenten : 



dW dV dt\ , dV „ « 



5 = "ä q— = o^ = + o o = — <3 COS d- COS 00, 



dy dz dz dxdz ; 



du dw . ar , ay ^ «, • 



i? = -5 ~— = + x 5 - = + k— ^- = tf cos # sin et» , 



1 dz dx dz ' a?/ a.s 



c, _ ajr _ 'du_ _ dr\_ _ dj_ ay _ ay _, . „ 



* a# a?/ a# dy a# 2 a^ 2 ; 



