POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 117 



zeigte sich diese Änderung in der Nähe des Polarisationswinkels 

 als sehr bedeutend, so sehr, daß für Strahlen, die von diesem 

 Winkel etwa 5 — 6° Abweichung auf der einen oder der andern 



Seite zeigten, die Phasendifferenz 0, bezüglich — betrug, ganz in 



Übereinstimmung mit Ditscheiners Resultaten. 



Die von dem photographierten Gitter mit dem Intervall 

 0,009036 mm reflektiert -gebeugten Strahlen zeigten in einem 

 genug großen Winkelintervall elliptische Polarisation; außerhalb 

 dieses Intervalles war das Licht dieser Strahlen linear polarisiert und 

 zeigte die schon seinerzeit von mir bei Glasgittern nachgewiesene 

 allgemeine Eigenschaft, daß ihr Polarisationsazimut annähernd das- 

 selbe sei, wie dasjenige des in derselben Richtung regulär-reflek- 

 tierten Strahles; dieser Satz wurde hier von König auch für 

 die Phasendifferenzen als gültig gefunden. 



Seine Beobachtungen mittels des Metallgitters gehören nicht 

 zum Gegenstand dieser Arbeit, deshalb gehe ich auch auf die- 

 selben hier nicht ein. 



König versucht nun seine eigenen Beobachtungen mittels 

 einer einfachen Verallgemeinerung der von Rethy zur Darstellung 

 meiner Beobachtungen benutzten einfachsten Systeme zu inter- 

 pretieren; zu dem Zwecke geht er ebenfalls von der Lame- 

 CLEBSCHschen Form der Lösungen aus: 



£_dTT_dF _dTJ__d_W_ t _d^_W. 



' dy dz ' ' ~~ ' dz dx 7 dx dy 1 



ist zur Abkürzung 



»_2*{-4 + f + *}, 



so gilt für das erste System (A, JB, C als Konstanten betrachtet) 



ABC 



U=-—cos&, V= — cos d-, W= — cos #; 

 r ' r r 



für das zweite System 



u = d_W_ _d_T_ y = d_TJ^_dW_ W = 8V ' dU ' 

 dy dz ' dz dx ' dx dy ' 



wobei (A' } B', C als Konstanten betrachtet) 



TT = — sin d-, V = B sin &, W'=— sin #. 

 r r r 



