POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 121 

 welche Erregungskomponente an df geschrieben werden: 



Bildet man damit q 2 und läßt dabei die Glieder fort, die außer- 

 halb des goniometrischen Funktionszeichens von der Ordnung 



sind, gegenüber denjenigen von der Ordnung — r , so 



bleibt 



CA {x,y,z) cos 7l + cos y 2 / t r x -f r 2 .\ 



?» -J ~7^ ~2l cos 2n Kr r- + V d f> 



wobei y 1 = <£ (t\ ,n), % — y 2 = <£ (r 2 , n) und das erwähnte Ge- 

 setz deutlich ersichtlich ist. 



Es ist nun zu bemerken, daß der wahren Deutung dieses 

 Satzes gemäß, Q f an der Fläche und q 2 in 2 immer dieselbe 

 Eigenschaft (also dieselbe Komponente oder dieselbe 

 Funktion) der Erregung bedeutet, daß der Satz also für jegliche 

 Komponente, für jegliche Wirbelkomponente und überhaupt für jeg- 

 liche Funktion der Erregung besonders gültig und anzuwenden ist. 



Bei Anwendung dieses Satzes auf die Theorie der Beugungs- 

 erscheinungen bedeutet f die beugende Fläche; ferner bedient 

 man sich fast immer der sehr vereinfachenden Voraussetzung, daß 

 Qj, und ^— (j)j) an der beugenden Fläche dieselben Werte haben 

 als wenn der Beugungsschirm nicht vorhanden wäre, das ist, man 

 vernachlässigt in erster Annäherung die störende Wirkung des 

 Schirmes, besonders seines Randes. 



Um nun ein einfaches Bild der auftretenden Verhältnisse zu 

 erhalten, seien die Ausdrücke der Erregungskomponenten an der 

 beugenden Fläche /' von der Form 



n=zr sm2jr 75---r + tf, 



C 



t -£«&»»*£ --2- + ».)> 



wobei A, B, C, ö x , d y , d. Funktionen der Koordinaten x, y, z von 

 df sein können, und demnach der leuchtende Punkt in 1 nicht 

 von der einfachsten Art sein muß. 



