128 I. HIST. TEIL. I. FRÖHLICH. § 12. 



trifft, deren Dielektrizitätskoeffizient und magnetische Konstante 

 von denjenigen des umgebenden Mittels verschieden sind, und die 

 dadurch zu sekundären Erregungszentren werden. 



Sind die Körperchen sehr klein, ist ferner deren Dielek- 

 trizitätskoeffizient nur um geringes von dem des umgebenden 

 Mediums verschieden, so daß die zweiten und höheren Potenzen 

 dieser Differenz vernachlässigt werden können, und zeigt die 

 magnetische Konstante keine Verschiedenheit, dann liegt der 

 Theorie gemäß die so erregte elektrische Verschiebung senkrecht 

 zum sekundären Strahl und in der diesen Strahl und die auf- 

 fallende elektrische Verschiebung enthaltenden Ebene; auch ist 

 deren Intensität proportional dem Quadrat des Sinus des Winkels 

 zwischen dem sekundären Strahl und der ursprünglichen elek- 

 trischen Verschiebung und dem reziproken Wert der vierten 

 Potenz der Wellenlänge* 



Bei Herleitung dieses theoretischen Resultates wurde die Er- 

 fahrungstatsache verwendet, daß auf kleine Teilchen fallendes 

 linearpolarisiertes Licht von diesen derartig zerstreut (gebeugt) 

 wird, daß es in einer bestimmten, zum auffallenden Strahl senk- 

 rechten Richtung verschwindet. 



Das Resultat ist unabhängig von der Form des Körperchens; 

 jedes Element eines homogenen Hindernisses wirkt unabhängig 

 als Erregungszentrum. Man bemerkt, daß die Verteilung der 

 Richtungen der sekundären elektrischen Verschiebung 

 im Räume dem STOKESschen Gesetz, also dem meridionalen 

 Systeme, § 7 Punkt 2, entspricht. 



Die erste Annäherung der entwickelten Theorie zeigt also, 

 daß bei beliebiger Form und (kleinen) Größe der Partikeln keine 

 elektrische Verschiebung (also auch keine Intensität) auftritt in 

 solchem gebeugten Strahl, der parallel zur einfallenden Verschie- 

 bung gerichtet ist. Berücksichtigt man auch die zweite Potenz 

 der Differenz der Dielektrizitätskoeffizienten, so findet man an- 

 genähert, daß bei optisch dichteren Körperchen der Strahl der 

 verschwindenden Intensität mit der Fortsetzuno- des einfallenden 

 Strahles einen stumpfen Winkel bildet, während die Intensität 



* L. c. p. 90. 



