POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 131 



Durch Hinzufügen einer dünnen Lösung von Schwefelsäure bildete 

 sich nun langsam ein Schwefelniederschlag , der während seines 

 allmählichen Anwachsens die genannte Erscheinung sehr gut zeigt. 

 Je verdünnter die Lösungen, umso langsamer erfolgt die Bildung 

 des Niederschlags; derart verdünnte Lösungen, welche nur nach 

 vier bis fünf Minuten eine merkliche Wirkung zeigen, sind die 

 geeignetesten; die Anordnungen erfordern keine große Genauig- 

 keit. Fügt man Ammoniak in genügender Menge hinzu, damit 

 die Säure dadurch neutralisiert werde, so kann man damit die 

 weitere Bildung des Niederschlages aufhalten, und zwar in jedem 

 beliebigen Stadium dieses Prozesses. Man gewinnt so mehr Zeit 

 zur Ausführuno; der Beobachtungen; indessen bleibt der Zustand 

 des Gemisches nicht absolut stabil; der schon als Niederschlag 

 ausgeschiedene Schwefel hat das Bestreben, sich zu größern Massen 

 zu vereinigen. 



War nun das einfallende Licht unpolarisiert, so zeigte sich 

 im ersten Stadium der Ausscheidung des Niederschlages, so lange 

 die entstandenen Schwefelkörperchen sehr klein sind gegenüber 

 der Wellenlänge, bei allen Strahlen, die senkrecht zum einfallenden 

 Bündel gebeugt sind, eine vollständige lineare Polarisation, und 

 zwar fällt die Polarisationsebene dieser Strahlen mit ihrer je- 

 weiligen Beugungsebene zusammen. Nach einer gewissen Zeit 

 wird die Polarisation unvollkommen und an Stelle der durch 

 Drehen des Analysators entstandenen Dunkelheit tritt intensives 

 blaues Licht auf; diejenigen Strahlen, welche die verhältnismäßig 

 stärkste Polarisation zeigen, bilden mit der positiven Richtung des 

 einfallenden Bündels einen stumpfen Winkel. Vollständige Polari- 

 sation könnte bei größern Partikeln nur dann eintreten, wenn die- 

 selben die gleiche Größen hätten, was jedoch kaum zu erreichen ist* 



G. G. Stores glaubte auf diesem Verhalten der von ihm 

 „falsche Zerstreuung" genannten Erscheinung** ein gewich- 

 tiges Argument in bezug auf die Richtung der Schwingung des 

 polarisierten Lichtes gründen zu können. Denn, wie er sagt, so 

 lange die Durchmesser der suspendierten Teilchen groß sind im 



* Lord Rayleigh, 1. c. p. 95 — 97. 



** Gr. Gr. Stokes, Oii the change of refrangibility of light, Matliematical 

 and Physical Papers, Vol. III, Cambridge 1901, p. 361—363, § 180—183. 



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