134 I. HIST. TEIL. I. FRÖHLICH. § 13. 



und 1884 dies Gesetz der isogonalen Polarisation auf rein theo- 

 retischem Wege aufgestellt, und dasselbe in ganz bestimmter, ge- 

 nauer Weise ausgesprochen hatte, obgleich er demselben keinen 

 charakteristischen Namen beilegte und dessen wesent- 

 lichste Eigenschaft, nämlich den Isogonalismus, wie es 

 scheint, nicht genügend würdigte, ja sogar jegliche Ver- 

 gleichung mit der Erfahrung unterließ. 



Es sei hier gestattet, aus dem dritten (letzten) Teil seiner 

 mit einem ziemlichen Aufwand mathematischen Apparates abge- 

 faßten Arbeit, welcher sich auf die dynamische Theorie der Beugung 

 bezieht, folgendes Wesentliche hervorzuheben: 



Rowland nimmt im homogenen isotropen Dielektrikum eine 

 sehr kleine dielektrische Kugel an, die vom einfallenden elek- 

 tromagnetischen Wellenzug in stationärer elektromagnetischer 

 Schwingung erhalten wird; diese imprägnierte Oszillation pflanzt 

 sich nun im Medium fort, jedoch mit der Oberflächenbedingung, 

 daß die Kräfte an der Außenfläche der Kugel nur unmittelbar 

 von deren jeweiligem Polarisationszustande herrühren; dadurch 

 wird eine Brechung der elektrischen und magnetischen Kraftlinien 

 an dieser Fläche bedingt, wie bei andern ähnlichen Problemen. 



In dem einfachsten Falle, wenn das einfallende Licht 

 linear-polarisiert ist und jedes Volumelement des Erregungs- 

 raumes durch dasselbe in stationären, eingeprägten elektromagne- 

 tischen Oszillationszustand versetzt und erhalten wird, erzeugt jedes 

 derartige sekundäre Erregungselement in Punkten, die in beliebiger 

 Entfernung von der Erregungsstelle sind, einen elektromagnetischen 

 Oszillationszustand des Mediums, der ebenfalls stationär ist. 



Bedeutet q die zur Wellenlänge große Entfernung des Punktes 

 vom Erregungselement, -fr den Winkel zwischen q und der Rich- 

 tung des einfallenden Strahles, qp den Winkel zwischen der durch 

 den einfallenden Strahl und dessen elektrische Verschiebung ge- 

 legten Ebene und der durch diesen Strahl und q gehenden Ebene, 

 u die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der Störung, b = 2^/A, 

 dv = v • ds das Volumelement des sekundären Erregungsraumes, 



im Phil. Mag. enthält mehrere sinnstörende Druckfehler; auch der Auszug 

 in Beiblätter zu Wiedemanns Ann. der Phys. u. Chem. Bd. IX, p. 476 — 479, 

 1885 zeigt mehrere Unvollkommenheiten.) 



