POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 135 



ds das Flächenelement der beugenden Öffnung, v die Dicke des 

 Volumelements , K die Dielektrizitätskonstante, X' die Amplitude 

 der einfallenden elektrischen, Y" die zugehörige, dazu normale 

 magnetische Amplitude dieser einfallenden Störung, deren Fort- 

 pflanzung längs der Z- Achse vor sich geht, wobei Y" ' = —~ • X', 

 so gilt im Punkte (q, fr, cp) nach Rowland in erster Annäherung: 

 1. Für die Komponenten der elektrischen Verschiebung 

 längs dem durch q und Z gehenden Meridiane und längs dem 

 zu (p, fr, cp) gehörigen Parallelkreise 



©'= _|_ sb ~ Xv n + cos & \ cos (pe -^\ 9 -ut) ds 



%TtQ v T 



2) Für die Komponenten der magnetischen Induktion 

 längs denselben Richtungen 



©"= + 3& J r V (1 + cos #■) sin <pe- ib{ $- uS *ds, 



$>"= _|_ U " Y v (1 4. cos fr) cos wer^d-^ds. 



8-JtQ V / ■ -T 



Dabei ist also OZ, die Fortpflanzungsrichtung des einfallenden 

 Strahles, die Symmetrieachse des Koordinatensystems q, fr, cp. 



Die resultierende Wirkung des ganzen sekundären Erregungs- 

 raumes ist das Aggregat der hier angeführten Elementarwirkungen 

 des Volumelementes dieses Raumes. 



Die reellen oder die mit i multiplizierten Teile dieser Aus- 

 drücke stellen die beiden in § 27 behandelten zueinander gehörigen 

 orthogonalen, elektrischen und magnetischen Kräftesysteme dar, 

 deren jedes für sich isogonal ist. 



Rowland betrachtete dies Resultat auch für die elastisch- 

 feste Theorie als gültig, weil diese beiden Systeme ebenso richtig 

 elastische Verschiebungen und elastische Drehungen darstellen 

 können, deren geometrische Beziehungen zueinander dieselben sind, 

 wie die der elektrischen und der magnetischen Störungen. 



Hieraus schließt Rowland, daß die Beugung zur Bestimmung 

 der Lage der Polarisationsebene zum eigentlichen Lichtvektor 

 nicht geeignet sei, weil man ebensowohl die elektrische oder die 



