136 I. HIST. TEIL. I. FRÖHLICH. § 13. 



magnetische Kraft, als die elastische Elongation oder die elastische 

 Torsion als den Lichtvektor betrachten kann. 



Er findet die Ursache des so wesentlichen Unterschiedes 

 zwischen Stokes' und seiner Lösung darin, daß Stores' Lösung 

 auf die elastische Verschiebung und deren nach der Zeit genom- 

 menen Differentialquotienten basiert ist. Aber es tritt in jeder 

 elastischen Welle nicht nur elastische Verschiebung, sondern auch, 

 und zwar mit dieser untrennbar verbunden, gleichzeitig elastische 

 Rotation auf; die Komponenten der letztern genügen bekanntlich 

 denselben Differentialgleichungen wie die der erstem. Wenn nun 

 eine Welle an der beugenden Öffnung in Elementarwellen zer- 

 fällt, so wird in Stokes' Lösung die Rotation diskontinuierlich 

 gelassen, und deshalb konnte seine Lösung nicht genau sein. 



Da jedoch die Fortpflanzungsgleichung der Drehung dieselbe 

 ist wie die der Verschiebung, und da die Richtungen derselben auf- 

 einander und auf die Fortpflanzungsrichtung des jeweiligen Strahles 

 senkrecht sind, müssen beide in gleicher Weise wichtig sein. 



Demnach hängt nach Rowland die richtige Lösung der 

 Beugungsprobleme sowohl in der elastisch-festen Theorie als auch 

 in der elektromagnetischen Theorie von den Summen zweier ähn- 

 licher Glieder ab, wie dies auch sein Resultat zeigt. 



Rowland selbst erläutert nun sein theoretisches Gesetz wie 

 folgt: Gelangt ein Bündel linear -polarisierter Strahlen an eine 

 kleine freie Öffnung, so sendet jedes Element elf derselben Strahlen 

 aus, deren Intensität proportional ist dem Ausdrucke 



(i + cos %f ■ df, 



wobei & den Winkel zwischen dem einfallenden und dem ge- 

 beugten Strahle bedeutet; es ist somit die Intensität symmetrisch um 

 den einfallenden Strahl und von dessen Polarisation unabhängig. 

 Die Lage der Polarisationsebene des gebeugten 

 Strahles findet man hingegen, wenn man um die Auffallsstelle 

 des einfallenden Lichtes (also um die kleine beugende Öffnung) 

 eine Kugelfläche schlägt und nun eine Ebene zieht, die durch den 

 Eintrittspunkt des einfallenden Strahles in die Kugel, durch den 

 betrachteten Austrittspunkt des gebeugten Strahles geht und dabei 

 die Polarisationsebene des einfallenden Strahles in einer zur Rieh- 



