144 II. THEOR. TEIL 

 aXB 



I. FRÖHLICH. 

 alR 



§ U. 



tt aXB alR ,-. / t r \ 



ü = -^ cos «, = — . cos 2 Ä ( T - y ), 



| = 0, 77 = -f- ~ a iü sin ^ ; £ = — ■— a R sin tp, (10) 



dies ist aber schon das einfache zirkurnaxiale Oszillations- 

 system (§ 7, Punkt 1)-, nur daß hier nicht wie dort Z, sondern 

 X die Symmetrieachse ist. 



IL Eine starre Kugel vom Radius R mache gerad- 

 linige Oszillationen nach dem Gesetze: 



(t) = b sin 2 % 



(11) 



Verlegt man den Koordinatenanfang in die Ruhelage des 

 Kugelmittelpunktes und die I"- Achse in die Linie der Oszillation, 

 so findet man, wie sofort bewiesen wird, als strenge Lösung der 

 Wellengleichungen, der Inkompressibilitätsgleichung und der Kon- 

 tinuitätsbedingungen an der Kugelfläche 



U = 



dz 



v=o, 



ox ' 



wobei 



dy ' 



(12) 



P=-sin2^f~ + 



n 



r 

 3l 2 Bb 



Sit 2 



IL 



r 



B — i 



5 = 



Q = — sin 2ä^-- - cos 2 n 



J_ . B" 

 T 



SV- 



B '= ^ hR3 ri^- 1 



B" = 



ZllPb 



4z7t 



(13) 



Das Elongationssystem hat hier nach (A) und (12) die Form 





d 2 P 8 2 P d 2 Q 



dz 2 dy 2 ' 



: - h i™ ; (i4) 



dxdy , ' dx 2 dz 2 dy 27 dzdy 



eine einfache Rechnung führt zu den Ausdrücken: 



S- + 7M, r i = -°^l.S-E, Z = + f 2 -S 

 wobei wieder, wie in (5) gilt 



ljj = 2 it\jr H ä~) 7 9> = 2 n Y '■ 



(15) 

 (5) 



