POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 145 



s = d\P+Q) _ £ d(P+Q ) E = l.SP_d^_Q (16) 



dr 2 r dr ' r dr dr 2 ' ^ * 

 also: 

 a . 5/3 4tt 2 \ . 35 2tt 



ß = + t \-pi ~ U-) sm * + 7'T cos * + 



+ —r sin 9> + V^ cos ^ ; ( 16a ) 



„ 25 . , 2 5 2?t , 25' . 25" ^._,. 



jfe = g- sin ^ g- • -y- cos ■#> g- sm <jd — cos 9). (lo b) 



Die Oberflachenbedingungen sind hier nach (11) "und (5): 



Sä=-0, ^ Ä = 6 sin g?, g Ä = 0, (17) 

 demnach aus (15) und (5): 



Sr = 0, — -EJij = & • sin cp, wobei ip R = <p; (18) 

 dieselben zerfallen nach (16 a) und (16 b) in drei unabhängige 

 Bestimmungsgleichungen 



2jB 25; 



(18 a) 



welche die oben (13) angeführten Werte von 5, JS', 5" ergeben. 



Die strengen Werte von |, ^ ; £ bilden eine kompliziertere 

 Kugelwelle, obwohl jeder Punkt des Mediums eine einfach har- 

 monische Bewegung vollführt; es ist nämlich aus (15) im allge- 

 meinen: |# + ^y-\- £# = -\- ■ E; demnach ist dieselbe nicht trans- 

 yersal, sondern nur derjenige Teil derselben, der S enthält; dieser 

 bildet ein einfaches meridionales Oszillationssystem. 



Es sei nun auch hier der Radius JR der oszillierenden Kugel 

 sehr klein gegen X, dann kann nach (13) B" gegen B> vernach- 

 lässigt werden, indem letzteres sich auf . „ reduziert, also 



I? = — B] ist ferner, wie an allen Punkten , wo die Lichterschei- 

 nungen beobachtet werden können, r sehr groß gegenüber A, so 

 verschwindet nach (16a) und (16b) JE gegenüber S, und es bleibt 

 von letzterem nach (16 a) und (5) 



S = — - . -jy • sm f = - - • -p. sm 2 * [^ - T j , (19) 



demnach aus (15) die Komponenten der Schwingung nach leichter 

 Rechnung: 



Mathematische und, Naturwissenschaftliche Berichte aus Ungarn. XXII. 10 



