146 II. THEOE. TEIL. I. FRÖHLICH. § 15. 



c. 3 bB xxi . 



t = — - - • — f sin il>, 



3 bB x 2 + z 2 . , 

 ^ = + Y7' -js- sm^ 5 



3 bB zu . , 

 £ = — ir r sm ^' 



(20) 



"Dies ist aber das einfache meridionale Oszillationssystem 

 (§ 7, Punkt 2); nur daß hier nicht wie dort Z, sondern Y die 

 Symmetrieachse ist. 



Anmerkung: Die nähere Erörterung der von Q herrührenden 

 longitudinalen Schwingung unterlassen wir hier, nur sei bemerkt, 

 daß deren Periode T dieselbe ist, wie die von P, daß deren 

 Wellenlänge (und daher auch ihre Fortpflanzungsgeschwindigkeit) 

 sehr groß ist gegen die des Lichtes. Aber Q ist unbedingt nötig zur 

 Bildung; der strengen Lösung;; andrerseits verschwindet die Ion- 

 gitudinale Schwingung für alle Punkte, wo l : r gegen die Einheit 

 sehr klein ist. — 



Damit ist also ein einfaches, mechanisch-physikali- 

 sches Bild der beiden einfachsten Oszillationssysteme 

 gewonnen. 



Es muß hier bemerkt werden, daß, obwohl die Symmetrie- 

 achsen der beiden Systeme (10) und (20) zueinander senkrecht 

 sind, die Vektorensysteme selbst aufeinander nicht ortho- 

 gonal sind. 



§ 15. Das isogonale Oszillationssystem. Strenge Dar- 

 stellung desselben aus der einfach-zirkumaxialen und 

 der einfach-mer idionalen Kugelwelle. 



Wir wollen nun ein sehr einfaches Oszillationssystem be- 

 trachten, welches aus geeigneter Kombiuierung der beiden bisher 

 betrachteten entstanden, infolge der später mitgeteilten Beobach- 

 tungen wenigstens dieselbe Beachtung verdient und 

 dieselbe Wichtigkeit besitzt, wie das zirkumaxiale und das 

 meridionale. 



Es sei nämlich der Oszillationszustand irgend eines, 

 vom Erregungszentrum in größerer Entfernung befindlichen 

 Punktes des elastischen Mediums als Übereinander- 



