148 II. THEOR. TEIL. I. FRÖHLICH. § 15. 



Letzteres Resultat ergibt sich aus der Quadratensumme der 

 Amplituden von | 7 7], t,, aus (3), da man nach einfachen Um- 

 formungen hat 



=£ + {v + ^) a + 2 i l + y) 2 - i 1 + £)'■ w 



Um die ersterwähnte Eigenschaft zu beweisen, sei dem angedeuteten 



Koordinatensystem gemäß, in Fig. 5* OB = r, ZB = s, und die 

 Tangente des durch B gehenden Parallelkreises n, ferner a der 

 Winkel zwischen der Meridianebene ZOB und der FZ-Ebene; dann 

 y der Winkel zwischen r und der Z-Achse. 



Dann sind, wie leicht ersichtlich, die Richtungskosinus 



von OB = r: 



(5) 



cos y, 



dz 



dT = ~ sm r> 



4^ = o. 



dn 



Die drei Richtungen sind aufeinander gegenseitig senkrecht, da 

 sie den Bedingungen der Orthogonalität genügen: 



dx dx dy dy dz dz „ 

 ds dn ds dn ds dn ' 



dn r 



r ds 

 Mittels der obigen Werte (5) erhält man aus (3) für |, % %\ 



* In Fig. 5 und 6 und in vielen folgenden Zeichnungen konnte nicht 

 gut vermieden werden, daß die von um die Strecke r entfernte Stelle 

 (xyz) des gebeugten Strahles mit B bezeichnet werde, welcher Buch- 

 stabe in § 14 — 27 auch den Radius der kleinen Erregungskugel bedeutet; 

 letzterer und seine Bezeichnung wird später im experimentellen Teil nicht 

 vorkommen. 



