POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 151 



selbe hat keine Symmetrie um eine Achse, jedoch zu Sym- 

 metrieebenen die HZ- und die YZ- Ebene, so daß also 

 die Z- Achse als Schnittlinie derselben, eine ausgezeichnete Achse 

 ist. Man bemerkt, daß die infolge der drehenden Oszil- 

 lation auftretende Amplitude eines Punktes des Äquators der 



Kugel M den Wert hat: M • - — ™, oder a ' ^ : ferner ist hier die 



Amplitude der geradlinigen Oszillation der Kugel: & = — a\ da nun 



in obiger Näherung M/l sehr klein ist, muß die Amplitude 



X . 2 . . 



a ■ - — = sehr groß sein zur Amplitude a • —\ also die Rotation 



sehr energisch zur Translation. 



§ 16. Verteilung der Schwingungsrichtungen der 

 isogonalen Welle längs einer Schar von Kugelkreisen, 

 deren Ebenen durch eine einzige Tangente der Kugel- 

 fläche gehen. 



Es möge hier noch eine einfache, jedoch wichtige geometrische 

 Eigenschaft dieses Oszillationssystemes bewiesen werden, nämlich 

 diejenige, daß die Richtungen der Schwingungen längs solchen 

 Kugelkreisen geordnet sind, deren Ebenen sämtlich diejenige Linie 

 ST' enthalten, Fig. 6*, welche durch den, dem Polpunkt Z diametral 

 gegenüberliegenden Punkt S der Kugelfiäche geht und der Achse 

 OY parallel gerichtet ist. 



Es sei EMS ein solcher Kreis, K sein Mittelpunkt; man 

 kann ohne Schwierigkeit beweisen, daß die in B zu diesem Kreise 

 gezogene Tangente in die Richtung der in M(xyz) resultierenden 

 Schwingung (i^£) fällt und daher mit dem Meridian ZB den- 

 selben Winkel a bildet, wie dieser Meridian mit der Y^-Ebene in Z. 



Bedeutet nämlich e den Winkel zwischen der Kreisebene 

 JE BS und der i^-Ebene, SJS den Durchmesser des Kreises, 

 SB = h die zum Kugelpunkte B gezogene Sehne desselben, 

 [i den Winkel zwischen SJE und SM] bedeuten ferner x,y,z\ a,y 

 dieselben Größen wie bisher in § 15 und Fig. 5, so findet man, 

 nach dem Gerippe der Fig. 6: 



* In bezug auf die Bezeichnung i? siehe die Fußnote des § 15, p. 148. 



