POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 157 



£ = — (1 4- cos y) (J* cos a 4- ~ sin cc) sin xjj, 



V = ~ C 1 + cos jO (^f cos « + jf sin «) sin #; ( 3 ) 



£ = y (1 + cos y) (-^ cos k + ^ sin aj sin r/;. 



Man kann also diese erste isogonale Oszillation als zusammen- 

 gesetzt betrachten aus zwei Kugelwellen, deren eine längs den 



um die Z- Achse geschlagenen Parallelkreisen mit der Amplitude 



A 



— (1 4- cos y) sin cc und der Phase ip, deren andere längs der die 



■ A 



Achse Z enthaltenden Meridiane mit der Amplitude — (1 -f- cos y) cos cc 



und der Phase ip vor sich geht.* 



2. In ganz ähnlicher Weise läßt sich das zweite isogonale 

 System zusammensetzen; man sieht nämlich sofort ein, daß die 

 Richtungskosinus 



dx . dx dy . dy dz . dz , AS 



y-siiiß — t-cos«, /smß — — cosa, T-sina — ^— cos cc (4) 

 ds dn 7 ds dn 7 ds an v J 



zu einer Richtung gehören, die sowohl senkrecht zu r ist 

 [§ 15, (5 a)], als auch stets normal zu der, durch die Kosini (1) 

 dieses Paragraphen festgesetzten Richtung, wie dies die Pro- 

 duktensumme aus (1) und (4) unter Beobachtung von § 15, (5 a) 

 sofort erweist. 



Bildet man übrigens (4) direkt aus (5) des § 15, so wird 

 unmittelbar 



dx . dx . 9 o 



-T- sin cc — -=— cos cc = sir cc cos y 4- cos" a = 

 ds dn ' 



cos 7 -\- cos 2 7 4" cos2 a s i n3 7 



14- cos 7 

 dy . dy 



1- sin ß - 7 1 cos cc = sin a cos cc cos y — sin a cos cc 

 ds dn ' 



sin cc cos a sin 2 7 



1 4- cos 7 J 

 cZ^ . dz . . ~ 



j— sin 0; — -5— cos a = — sin a sin y — = 

 ds dn ' 



sin cc sin 7 (1 -(-cos 7) 

 1 4- cos 7 



(5) 



* Es sei mir hier gestattet, zu bemerken, daß ich zuerst diese Art der 

 Zusammensetzung fand, als ich das von mir experimentell festgestellte 

 Gesetz der isogonalen Polarisation mittels Kombination einfacher Oszilla- 

 tionssysteme darzustellen versuchte. 



