158 II. THEOR. TEIL. 



I. FRÖHLICH. 



§ 19. 



Damit können also die Komponenten des zweiten isogonalen 

 Systems [§ 17, (4)] geschrieben werden 



cos y) 



ix 



sm a 



-j— cos a) sm tb, 

 an 



- (1 + cos 7) (^ sm a - -^ cos aj sm ^, 

 g = — (1 + cos V) \fa sm a — J^ cos «) sm #• 



'/ 



(6) 



Man kann dalier diese Oszillation als zusammengesetzt betrachten 

 aus zwei Kugelwellen, deren eine längs den um die .Z-Achse ge- 



A 



schlagenen Parallelkreisen mit der Amplitude — (1 .+ cos y) cos a 



und der Phase — ty oder % -f ip, deren andere längs den die Achse Z 

 enthaltenden Meridianen mit der Amplitude —7 (1 + cos y) sin a 

 und der Phase \p Oszillationen erzeugt. 



Indes muß bemerkt werden, daß die physikalische Erläute- 

 rimg der in diesem Paragraphen gegebenen Zusammensetzung 

 kompliziert und wenig wahrscheinlich erscheint, während die in 

 den §§ 15 — 17 betrachtete Komponierung eine sehr einfache 

 physikalische Bedeutung hat. 



§ 19. Der elastische Elongations-(kinetische)Vektor 

 und der zugehörige Torsions-(potentielle) Vektor bilden 

 orthogonale, vertauschbare Richtungssysteme in der 

 Kugelwelle. In großer Entfernung vom Erregungszen- 

 trum verschwindet der Einfluß seiner Form und seiner 

 Oberflächenbedingungen; es bleibt nur der von der Art 

 der Erregung bedingte Charakter des Lösungssystems. 



I. Bezeichnen u } v, iv die doppelten Werte der Komponenten der 

 zu den elastischen Verrückungen gehörigen Torsion, so gilt für 

 dieselben bekanntlich 



d£ dr\_ 



cy dz 



v = 



8x- 



iv = 



cr\ 



H 

 cy 



(0) 



dz dx 7 'öx 



Man kann die Resultante der Verrückungskomponenten £, r\, t, den 



