POLAEISATIOX DES VON GLASGITTEKN GEBEUGTEN LICHTES. 159 



kinetischen, diejenige der Rotationskomponenten u, v, w den 

 potentiellen Vektor nennen* 



1. Geht man von den Ausdrücken des um die X-Achse sym- 

 metrischen einfach-zirkumaxialen Systemes aus [§ 14, (10)], indem 

 man dort aR = A setzt: 



ü = 



2 TT 



COS 1p 1p 



= 0, 



A 2 



>? = + — •— sin il>, 



2n ( 

 t = 



t _ r 



T ~ T 



A 



y 



sin ip 7 



(1) 



r ' r r 



und bildet deren Differentialquotienten, indem man rjk als sehr 

 groß ansetzt und die Glieder höherer Ordnung vernachlässigt, so 

 findet man aus (1) und (0) 



A 2% 2/ 2 -]-. 

 r l r 2 



U= + 



cos 1p, 



\ 





A 2nt xy 



iv = 



COS 1p, 

 COS 1p. 



(2) 



r l r 2 

 A 2% xz 

 r l r 2 



Dies ist aber ein einfach-meridionales, einfach-harmonisches Vek- 

 torensystem, welches um die X-Achse Symmetrie besitzt und 

 zum ursprünglichen zirkumaxialen System (1) orthogonal ist; dieser 

 Typus kam oben vor [§ 17, (2)]. 



2. Geht man von den Ausdrücken des um die Y-Achse sym- 

 metrischen einfach-meridionalen Oszillationssystems aus [§ 14, (20)], 

 indem man dort .}Jt& = A setzt: 



AA 2 a 



P = 



A xy 



smip, y = + -~ 



sinip, ip = 2ti (^ — y); 



A x 2 -\-z i 



sinip, £ = — 



ll 



sm ip 



J 



und bildet die Differentialquotienten in obiger Annäherung, so 

 wird ebenfalls aus (3) und (0) 



A 2 7t 



u = -f- 

 v = 0. 



COS i/;, 



W = — 



A 2jt 



-5- • — COS ^ 



(4) 



* Man sehe z.B. P. Drude, Physik des Äthers auf elektromagnetischer 

 Grundlage p. 499, Stuttgart 1894. 



