160 IL THEOR. TEIL. 



I. FRÖHLICH. 



§ 19. 



Dies ist wieder ein einfach-zirkumaxiales, einfach-harmonisches 

 Vektorensystem, dessen Symmetrieachse ebenfalls die Y- Achse 

 ist; dasselbe ist orthogonal zum ursprünglichen meridionalen 

 System (3); auch dieser Typus kam schon vor [§ 17, (1)]. 



3. Geht man von den Ausdrücken desjenigen einfach-isogo- 

 nalen Oszillationssystemes aus, welches aus der Summe der unter 

 (1) und (3) angesetzten beiden Systeme entsteht, wie schon früher 

 dargestellt, [§ 15, (3)]: 



i = - 



n = + 



A xy 



A 



A y 



sin ijj, 

 (z x 2 + z s \ . 



(l + y) sin Q, 



(5) 



so findet man natürlich als den doppelten Wert der Drehungen 



die Summe der hier unter (2) und (4) gefundenen Werte, also 



den schon früher gebildeten Typus [§ 17, (3)]: 



, 2 Ä Alz , y*-\-z\ ^ 



-( 7 +- / -^— jcos^, 



V = 



w = 



xy 



■§■ cos i>, 



T (i + y) 009 ^' 



(6) 



Dies ist aber ebenfalls ein einfach- isogonales, jedoch zum ersten 

 isogonalen System (5) ebenfalls orthogonales, einfach-harmonisches 

 Vektorensystem. 



4. Wäre man, wie in § 17, ursprünglich von den zweiten 

 einfachen Oszillationssystemen ausgegangen, nämlich von dem, 

 um die Y-Achse symmetrischen zirkumaxialen l/V^i'? von ^em 

 um die X- Achse symmetrischen meridionalen £ 2 ' rj 2 ' £ 2 ' und von 

 dem aus deren Summe entstandenen isogonalen System §'V£'> 

 so hätte man für die Dfehungskomponenten der Reihe nach das 

 erste meridionale, das erste zirkumaxiale und das erste isogonale 

 Vektorensystem erhalten, also die Typen (1), (2), (3) des § 15. 



In allen diesen Fällen bildet das jeweilige elastische Ver- 

 rückungssystem (kinetische Vektorensystem) und das zugehörige 

 Drehungssystem (potentielle Vektorensystem) zueinander ortho- 

 gonale Richtungssysteme auf der Kugelfläche r. 



