162 IL THEOR. TEIL. I. FRÖHLICH. § 20. 



sind; für die unter Punkt 1. und 2. des, § 19 erwähnten Systeme 

 folgt diese Gleichheit sofort, für die unter 3. erwähnten unter Be- 

 obachtung der Gleichheit: 



(2) 



Nun wollen wir uns mit der Energie des sekundären Erregungs- 

 raumes beschäftigen und dabei den einfachsten Fall annehmen, daß 

 die in diesen Raum einfallende Oszillation einem linear-polarisierten 

 ebenen Wellenzuge angehöre, dessen Fortpflanzungsrichtung in der 

 positiven Z-Achse, dessen Schwingung längs der Y- Achse liege. 

 Im Punkte oc y 2 dieses Erregungsraumes gilt also 



% = A x)S m2^(^-f), ? -0, (3a) 



-S:=+a-v*-- 2 *(f-?).1 



Ho 



= 0, 



ox 



dVo 



(3b) 



Die beiden Arten der Energie haben hier den gleichen Wert: 



JA 2 ( 2 !)W2^-f)- (4) 



Setzt man in diesen Ausdrücken x = 0, y = 0, z = 0, so gelten 

 dieselben für ein Volmnteilchen um den Anfangspunkt r = 0. 



Würde man nun eine sehr kleine Kugel vom Radius R als 

 dieses Volnmteilchen annehmen, so würde dieselbe also infolge des 

 einfallenden Wellenzuges erstens eine geradlinige einfach-harmo- 

 nische Schwingung längs der Y-Achse nach dem Gesetze in (3a): 



r] = Ä sin 2 TT, jr, ( 5 ) 



und zweitens eine rotatorische einfach-harmonische Schwingung 

 um die X-Achse nach dem Gesetze (3b): 



-tt = i o; y'Cos2Äj (6) 



ausführen. 



