POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 163 



Würde man ferner diese Kugel als sekundären Erregungskörper 

 betrachten, so würde nach § 14 und 15 ihre Rotation und Trans- 

 lation bei großen X/R und r/X gleichzeitig ein einfach-zirkum- 

 axiales und ein einfach-meridionales Oszillationssystem erzeugen, 

 deren Symmetrieachsen die X, bezüglich die Y- Achse sind. 



Diese Systeme bilden zusammen nur unter der Bedingung 

 ein isogonales System, wenn nach § 15, (8) die lineare Amplitude 

 der Translation, nämlich b, und die Winkelamplitude der Rotation 



der Kugel R, nämlich - — =^ miteinander in solchem Verhältnis 



ö ' 2« B 2 



2 



stehen, daß b = — a, also daß 



, al 2 al ±7t B 2 ,„ , 



hingegen ist bei der gegenwärtigen, vom äußern Wellenzug ein- 

 geprägten Bewegung der Kugel nach (5) und (6) dies Verhältnis: 



Die beiden Verhältnisse (7 a) und (7) sind im allgemeinen einander 

 nicht gleich-, demnach würde diese letztere, mittels (5) und (6) dar- 

 gestellte erzwungene Bewegung der Kugel in größerer Entfernung 

 keine isogonale Kugelwelle erzeugen. 



Wollte man aber über den kleinen Kugelradius R so dispo- 

 nieren, daß durch dessen Wert die beiden Verhältnisse (7 a) 

 und (7) gleich würden, so wäre 



^-f--, also R = X%^- (7b) 



mithin i? und X von gleicher Größenordnung; dies wäre aber in 

 Widerspruch mit der früher gemachten Annahme, daß nämlich R/X 

 sehr klein sei, unter welcher die physikalische Darstellung unserer 

 isogonalen Systeme auf elastischer Grundlage zulässig ist. 



Man findet nämlich für den Fall, daß R und X gleicher 



Größenordnung sind, daß bei sehr großem r/X die Phasen in 



l l 

 den Ausdrücken (9) des § 14 den Wert ip -f arctg — ^ • — haben, 



und also (9) nicht in (10) übergehen. Hingegen gehen bei dem- 

 selben Fall in Abschnitt II des § 14 die Ausdrücke (15) bei Be- 

 achtung von (16 a) und (16 b) genau in die Annäherung (20) über. 



11* 



