POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 167 



Bezieht man auch hier diesen Ausdruck auf die obige Kugelschale, 

 so wird die ganze Energie des Systemes unter 2.: 



'■;> dr=f^.^ dr • ^ cos 2 2 x (± - |) äf l? (2d) 



/ 

 Setzt man hier 



v 



cos <§-,, = — 



dann ist 



sin 2 %•„ = ^4^, #„ = 2 7t r" sin -9-,, ^,„ 

 also wird 



JE„ dr=f£- B* cos* 2 »'(y ~ t) ^" (2e) 



Nimmt man nun an, daß die Energien (le) und (2e), die aus 

 den einander gleichwertigen Teilen der Energie der einfallenden 

 Welle, nämlich aus deren potentieller (rotatorischer) und aus 

 deren kinetischer (translatorischer) Energie entstanden, ebenfalls 

 einander gleich sind, und diese Annahme dürfte doch sehr wahr- 

 scheinlich sein, dann wird unmittelbar A = B. Es sind aber 

 dann, wie in § 15,16,17 ausführlich dargelegt wurde, £, + £„, »7, +??„•, 

 £,+ £„. und u,-\-u„, v,-\-v„, w,-\-w n zwei zueinander ortho- 

 gonale, isogonale Vektorensysteme, welche in dieser Weise 

 von der einfallenden, linearpolarisierten Welle erzeugt werden. 



Dieser theoretische Satz erhält eine wichtige Be- 

 deutung durch den Umstand, daß die Beobachtung die 

 vollständige Geltung des Gesetzes der isogonalen Polari- 

 sation für den Fall feststellt, wenn linearpolarisiertes Licht 

 normal zu den beugenden Öffnungen eines Glasgitters fällt und 

 entweder von der beugenden Fläche unmittelbar in Luft reflek- 

 tiert-gebeugt wird, oder durch diese Fläche hindurch unmittel- 

 bar in Luft gebrochen-gebeugt wird (vgl. § 65, 66 u. 78 dieser 

 Arbeit). 



Ja, dieses Gesetz hat selbst dann noch allgemein Geltung, 

 wenn das einfallende linearpolarisierte Licht unter beliebigem 

 Winkel auf die beugenden Offnungen auftrifft, dessen Polarisations- 

 ebene jedoch in der Einfallsebene liegt und die Beugung wie 

 oben stattfindet (vgl. § 54, 55, 56, 61, 64, 69 u. 80). 



