POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 171 



Betrachtet man demnach F, G, H, D als gegeben, so be- 

 stimmen sich aus ihnen nicht nur H, 2), 3 aus obigem Ansätze (3) 



ebenso wie aus %22, (3) X = — X usw.; sondern auch die durch 



die elektrischen Störungen erregten magnetischen Kräfte und Pola- 

 risationen L, M, N und £, $1, 91 aus dem zweiten Gleichungs- 

 system des vorigen Paragraphen, da man daraus und aus (3) hat: 



[i dL 4% /<?3 



, = 4 x . JL ^L + %^L _l v -±t _ 4 % V 2 F 



c dt s \dy dz) dx\dx dy dz) 



also: 

 demnach 



dL . ,-,9 -,-, , su, d 2 F 



£ d F 



L = 4 7i 7TT- + eine Funktion der Koordinaten. 



c dt 



Letztere spielt indessen bei zeitlich-periodischen Stö- 

 rungen keine Rolle, also ist 



3£ X _ dB dH dG 

 s 4:7t dx dy dz '■ 



* ~ 47t~ dy + dz dx> 



t 47t dz "*~ dx dy ' ■) 



das System der Lösung bei mittels F, G, H, D gegebenen perio- 

 dischen elektrischen Störungen. 



II Einfacher Fall: Um die Y- Achse symmetrische Kugelivellen. 



Man findet ein einfaches, zur Y-Achse symmetrisches Lösungs- 

 system für (1), (2) ; (6), (7) durch den Ansatz 



F-± — 8 *, 0-0-, tf= + ^; B = + d ^, (8) 



cz ' ' ox ' cy '. v J 



wobei und W als den Gleichungen genügend vorausgesetzt 

 werden: 



Damit erhält man sofort aus (6) und (7): 



