172 II. THEOE. TEIL. 



_£_ d 2 ($+W) 



s 



9 



I. FRÖHLICH. 



dxdy 



d 2 _®_d 2 <I> B 2 W 



dx 2 dz 2 dy 2 ' 



3 = g»($+ sp 



(10) 



_2 



? d 2 # 





§23. 



(11) 



Für Kugel wellen kann und W nur von r = (x 2 + ?/ 2 -f- £ 2 )'/ 2 

 und von t abhängen; eine leichte Rechnung ergibt, genau wie 

 in § 14, Abschnitt II: 



xy 



x' 2 -\- z 5 



S-E. 



ZIJ 



+ i£S 



(12) 



e a 2 $ 



= + 



c drdt' 



s d 2 ® 



wobei 



dr 2 r er 



E = 



(13) 



(14) 



Die Richtungen der angeschriebenen Momente (also auch 

 diejenigen der gleichnamigen Kräfte) zeigen die Beziehungen 



Sx + fEfty + 9^ = 0, (14a) 



%x+ tyy + £* =-syE. J 



Also sind die elektrischen und magnetischen Kräfte überall normal 

 zu einander; die letzteren (13) sind auch normal zu r und bilden 

 ein längs den zur Y-Achse senkrechten Parallelkreisen gerichtetes 

 zirkumaxiales System; von den elektrischen Kräften (12) ist nur 

 der S enthaltende Teil senkrecht zu r und bildet ein um die 

 Y-Achse symmetrisches meridionales System. 



Eine einfache Form der Funktionen und W, die ihren 

 oben (9) angeschriebenen partiellen Differentialgleichungen ge- 

 nügen, ist 



<5 = 



r 



(t-iY^)^r{t-T.^. 



yr = 



H{t) 



(15) 



Bildet man nun damit nach (14) S und E und bemerkt, daß 

 bei gegen X großen r in den nach r gebildeten Differentialquotienten 



