174 II. THEOR, TEIL. 



I. FRÖHLICH. 



§ 24. 



(3) 



wobei F,, G,, H, ebenfalls der allgemeinen Wellengleichung 



[§ 22, (8)] 



d-F_^^ F 

 dt* i ß ' ' 



und wie in § 23., (5) der Bedingung 



dF, dG, dH, = Q 



da; dy dz 



(4) 



ferner wie in § 23 7 (4) D, der Beziehung: 



V 2 D, = 0, (5) 



o-enügen. 



Dann werden die infolge dieser magnetischen Störungen er- 

 regten elektrischen Störungen gemäß dem ersten und vierten Glei- 

 chungssystem des § 22 und dem System (3) dieses Paragraphen 

 ausgedrückt durch 



±^_^ ( dm,_djm,\ 2 ± ( dj^d^dji\ 



c dt fi\dy 3*/~ + 43r V *\ **dx\dx + dy + dz)' 



c dt * %w r > ^ % c 2 dt" > 



demnach ebenfalls 



X, =4:71 5-^- 4- eine Funktion der Koordinaten: 



c dt ' 



letztere hat jedoch für zeitlich-periodische Störungen keine 

 Bedeutung. 



Es gilt also hier, bei gegebenen magnetischen Störungen als 

 System der Lösung 



_A = L, __dD, dH, dG, 



(i in dx dy dz 



(6) 



(7) 



