POLARISATION DES VON GLASGITTEEN GEBEUGTEN LICHTES. 175 



IL Einfacher Fall: Um die X- Achse symmetrische Kugelwellen. 

 Der Alisatz 



$» -r-r d$ -„ dW, 



x> 



F,.= 0, 0,.- + 



H = 



£, = + 



dz ' ' dy 7 



bildet ein Lösungssy stein obiger Gleichungen, wenn: 



(8) 



g 2 $, 



c- 



£ft 



(9) 



Mit diesen bildet man sofort aus (6) und (7) die oben ange- 

 schriebenen Komponenten: 



g 2 ^, 



g 2 $, d 2 W, 



dz 2 ex 2 : 



w^ _ g 2 (#,+<F,) 



dxdy 

 ft 5« dz • 



= 



(10), 



g 2 3>, 



Jzd~V 



g 2 $, 



dydt 



(11) 



Für Kugelwellen kann hier 0, und W, ebenfalls nur von 

 r und t abhängen; auch hier gibt eine einfache Rechnung, wie 

 in § 14, Abschnitt II: 



S, + E„ 



xy 



±y_ a 



SR, 



fA r 2 ' 7 



— = 0, 



(12) 



£ 



+ 



wobei: 

 S, 



'(<&, + <?,) 



j L a(*,+3 y /) 



E,= 



g$, 



gr 



g 2 <E, 



grg*> 



g 2 <£, 



g 2; p, 



gr 2 



(13) 



(14) 



Zwischen diesen Komponenten und r bestehen die Beziehungen: 



3U + ?),</ +8^=0, (14a) 



S,ic + ätf,# + 9J,£ = + fixE,. I 



Also sind auch hier die magnetischen und die elektrischen Kräfte 

 zueinander normal; letztere auch senkrecht zu r und bilden nach 

 (13) ein um die X-Achse symmetrisches zirkumaxiales System. 

 Von den magnetischen Kräften (12) ist nur der S, enthaltende 



