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176 IL THEOR. TEIL. I. FRÖHLICH. § 25. 



Teil normal zu r und bildet ein um die X-Achse symmetrisches 

 meridionales System. 



Auch hier kann als einfache Form von CD, und l F,, die 

 deren partiellen Differentialgleichungen genügt, geschrieben werden: 



•.- jr ■ r. (t - r - yij) - 1. • r. (t -t{), w. -ML. (15) 



Bildet man nun mit diesen nach (14) 8, und JE, und vernach- 

 lässigt auch hier für gegen A große r, in den nach r gebildeten 

 Differentialquotienten alle Glieder, die nicht die zweiten Differential 

 quotienten von r, enthalten, so bleibt: 



(i r 2 r dr 2 ' 



____ = _ ____ . _L . ___L: \ (IQ) 1_ = ._i.JL._L _______ 



a r 2 r dr 2 ' ^ ' e r c r drdt- 



yt, = _^ £ a^ a, _ _ ^_ j^ £ g 2 r, 



fi r 2 r dr 2 ' > s r c r drdt 



Diese Ausdrücke zeigen, daß die durch (8) gegebenen 

 magnetischen Störungen in größerer Entfernung vom Er- 

 regungsorte nach (16) und (17) eine meridionale magnetische 

 Kugel welle und eine mit derselben untrennbar verbundene, zu 

 dieser orthogonale, elektrische zirkumaxiale Kugelwelle 

 erzeugen, deren gemeinsame Symmetrie-Achse die X-Achse ist. 



Wenn r, eine einfach harmonische Funktion von \t—T-~\ 



ist, so gehen auch hier diese Kugelwellen in solche einfachster 

 Art über* 



§ 25. Physikalische Konstruierung der zirkumaxialen 



und der meridionalen elektromagnetischen Kugelwellen. 



Energie derselben. 



Man setze wieder ein homogenes, isotropes, elektromagnetisches 



Medium voraus und nehme an, ein kleiner, kugelförmiger Teil 



7 / CT Ö 



desselben werde von äußeren Einflüssen (etwa von einem ein- 

 fallenden Strahlenbündel der ursprünglichen Lichtquelle) in statio- 

 närem elektrischen, magnetischen oder elektromagnetischen Oszil- 



* Vgl. Fußnote S. 173. 



