POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 177 



lationszustande erhalten; man suche den durch die eingeprägte, 

 erzwungene Oszillation, also den durch dieses sekundäre Er- 

 regungszentrum hervorgerufenen Zustand irgend eines Punktes 

 des sonst unbegrenzten Mediums. 



Dieser Zustand muß den allgemeinen Gleichungen der elektro- 

 magnetischen Lichttheorie genügen; es sind aber auch die Grenz- 

 bedingungen an der Kugelfläche zu erfüllen. 



Dieselben mögen hier, abweichend von der in solchen Fällen 

 gebräuchlichen Art, durch folgende allgemeine und einfache 

 Überlegungen festgesetzt werden: 



Der sekundäre Erregungsraum ist selbst ein Teil des be- 

 trachteten Mediums und von ihm aus pflanzen sich die Erregungen 

 zentral und jedenfalls den allgemeinen Gesetzen der Kontinuität 

 gemäß fort; die äußere Einprägung in diesem sekundären Räume 

 erzeugt nun oszillierende elektromagnetische Verschiebungen, die 

 an der Oberfläche der gewählten Kugel keine Diskontinuität 

 zeigen können, weil eben diese Überlegung für jede solche kleine 

 Kugel gelten muß, deren Radius innerhalb derjenigen Grenzen 

 liegt, für welche obige Voraussetzung berechtigt ist, deren Radius 

 also zwischen diesen Grenzen beliebig ist. 



Die Oberflächenbedingung ist also die, daß die von außen ein- 

 geprägten, fluktuierenden elektrischen oder magnetischen Zustände 

 des Kugelraumes an dessen Grenzfläche gleich sein müssenden gleich- 

 namigen Zuständen des umgebenden Mediums an derselben Fläche. 



(Andere Auffassungen des Erregungszentrums siehe § 26.) 



I. Eingeprägte elektrische Oszillation. Energie der Wellen. 

 Die gewählte Kugel vom Radius II zeige längs der 1^-Achse 

 den oszillatorischen elektrischen Zustand: 



7 (0 = /3sm2^4; (1) 



dann findet jedenfalls um diese Achse Symmetrie statt und die 

 allgemeinen Entwicklungen des § 23 Abschnitt II haben hier un- 

 mittelbar Geltung; doch wollen wir, wie in § 14 Abschnitt II, (13) 

 hier sofort ansetzen: 



_ B . / t . B — r\ „„ B' . „ t . B" t /0 n 

 $=s 7 sm2Ä (r+-r)i W= v sm27Cy + — co$2ti^- (2) 



Mathematische und Naturwissenschaftliche Berichte aus Ungarn. XX11. 12 



