POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 179 



Also findet man hier aus den vorausgeschickten konkreten 

 Bedingungen das einfach zirkumaxiale elektrische und das dazu 

 gehörige, auf das erstere orthogonale meridionale magnetische 

 Momentensystem, also auch Kräftesystem. — 



Die auf die Volumeinheit bezogene Energie der elektrischen 

 und der magnetischen Störungen ist bekanntlich: 



^(£s + D«_r-3>) un.d — (£ 2 +9F+9? 2 ). (9) 



Demnach hat man in unserem Fall aus (7) und (8): 



— • 9 % • £ ^ J- sin 2 2 7t[^- T ) (10) 



als Ausdruck jeder dieser beiden Energien, die also, wie hier 

 zu erwarten war, einander gleich sind. 



IL Eingeprägte magnetische Oszillation. Energie der Wellen. 



Der gewählte Kugelraum vom Radius B zeige längs der 

 X-Achse den oszillatorischen magnetischen Zustand: 



y,(t) = ß,sm27i^- (11) 



dann findet jedenfalls um diese Achse Symmetrie statt, und man 

 kann nach den Entwicklungen der §§ 14 und 24 sofort ansetzen 



_ B, . n ( t , B — r\ , tp B', . t . B7 * / -i o\ 

 O, = — sm 2 % (^ + —j— j, W, = — sm 2 it ^ + — cos 2 % -^, (12) 



und dabei die Oberflächenbedingungen: 



wobei, nach ganz denselben Rechnungen wie im Abschnitt I dieses 

 Paragraphen, als strenge Werte: 



sich ergeben. 



Wenn nun auch hier R : X und 2 : r sehr klein sind, so bleibt 

 nach § 14, IL Abschnitt, und § 24 (16) und (17): 



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