POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 181 



I. Ein verhältnismäßig einfaches Problem ist die von H. Hertz* 

 herrührende Darstellung der durch eine einfache, lineare elektrische 

 Schwingung hervorgerufenen elektrischen und magnetischen Kräfte; 

 dasselbe benützt auch M. Planck*; komplizierter ist die Theorie 

 des kugelförmigen HERTZschen Oszillators, in welcher man eine 

 im dielektrischen Medium isolierte leitende Kugel betrachtet, die 

 im homogenen elektrischen Felde infiuenziert wird; hört das 

 elektrische Feld plötzlich auf, so gleicht sich die infiuenzierte 

 Ladung der Kugel in oszillatorischer Weise aus und erzeugt im um- 

 gebenden Mittel stark gedämpfte Schwingungen, die H. PoiNCARE* 

 verhältnismäßig einfach bestimmt. In beiden Fällen zeigen für 

 große Entfernungen vom Erregungspunkte die elektrischen Kräfte 

 eine meridionale, die durch erstere erregten magnetischen Kräfte 

 eine dazu normale zirkumaxiale Anordnung, genau so, wie in (16) 

 und (17) der §§ 23 und 24 und (7), (8), (15), (16) des § 25, 

 nur daß im zweiten Fall ein Dämpfungsfaktor hinzutritt. 



Poincares Darstellung übernimmt auch A. Gtärbasso* und 

 kommt zu demselben Resultat. — 



Ein analoges, jedenfalls sehr wichtiges, und im Bereiche der 

 Wahrscheinlichkeit liegendes Problem behandelt, wie schon oben 

 erwähnt, Lord Rayleigh**, indem er unter anderem ein in einem 

 übrigens homogenen, isotropen Medium befindliches Partikelchen 

 betrachtet, dessen dielektrische und magnetische Koeffizienten K 

 und fx vom umgebenden Medium abweichen. Ein ebener elektro- 

 magnetischer Wellenzug, dessen elektrische Verschiebung längs der 

 Z- Achse und dessen magnetische Verschiebung längs der Y-Achse 

 vor sich geht, während die Welle sich längs der X-Achse fort- 

 pflanzt, treffe dieses Teilchen, welches dadurch zu einem sekun- 

 dären Erregungszentrum wird. 



Sind die Unterschiede der erwähnten Koeffizienten, nämlich 

 AK und zJ [i, relativ nicht groß, so findet Lord Rayleigh*** für 

 Punkte, die in größerer Entfernung vom Teilchen sind, die durch 

 diese Unterschiede entstandenen elektrischen Verschiebungen in 

 erster Annäherung: 



* Siehe Fußnote des § 22 dieser Arbeit. 

 ** Siehe § 12 dieser Arbeit und auch Fußnote des § 22. 

 *** 1. c. p. 89, 90. 



