182 II. THEOR. TEIL. I. FRÖHLICH. § 26. 



- nV [xz 4K z zJ u,\ . 



■xV lyz zJK\ . 



& = IJr Kpr ■ -k) sm *> 



1 Vr \ r 2 K ~ l r p J 



wobei K, (i die oben erwähnten Konstanten sind, V das Volum 



des Partikels und ip = 2 tc (-^ ^-] bedeutet. 



Man bemerkt, daß die ersten Teile von f 1} g v \, ein um die 



.Z- Achse nieridionales, die zweiten Teile ein um die Y- Achse 



zirkumaxiales elektrisches Yerschiebungs- also auch Kräftesystem 



darstellen; die zugehörigen magnetischen Verschiebungen a l7 \, c 1; 



findet man aus 



[i da. dh dg, 



— — -^7- = -^ ^" USW., 



c et oy oz 



die einfache Ausrechnung und dieselbe Annäherung ergibt ganz 

 wie in § 19, 23, 24 für die .ersten Teile von a 1} l) v c v ein um die 

 Z- Achse zirkumaxiales, für die zweiten Teile ein um die I^-Achse 

 meridionales magnetisches Kräftesystem. 



Wenn die magnetische Konstante dieselbe ist, also wenn 

 z/fi == 0, dann bleiben von den beiden Doppelsystemen je nur 

 das erste übrig, und umgekehrt. 



Für den Fall einer kleinen Kugel als sekundäres Erregungs- 

 zentrum beweist Lord Rayleigh, daß bei A\i = obiges Resultat 

 für jeden endlichen Wert von z/Ä Geltung hat. 



Man sieht also, daß für größere r dieselben typischen Kugel- 

 wellen resultieren wie (16) und (17) der §§ 23 und 24, und (7), 

 (8), (15), (16) des § 25. - 



Ahnliche Betrachtungen stellt auch H. A. Rowland* an; er 

 findet nach umständlichen Rechnungen, daß eine kleine, ein- 

 geprägte stationäre elektromagnetische Oszillationen zeigende Kugel 

 im umgebenden Medium, in größerer Entfernung r elektrische 

 und magnetische Kräfte vom selben Charakter wie obige erregt; 

 indes muß hier bemerkt werden, daß in seinen Entwicklungen 

 an der Oberfläche der Kugel sich naturgemäß Diskontinuitäten 

 der Kräfte ergeben. Seine Resultate haben wir in § 13 betrachtet. 



Siebe Fußnote des § 22. 



