184 II. THEOR. TEIL. 



I. FRÖHLICH. 



§ 27. 



Kräftesysteme. Sind die beiden eingeprägten Oszillationen senkrecht 

 aufeinander und wie in § 25 längs der Y-Achse, beziehungsweise 

 der X-Achse gerichtet, dann sind die durch dieselben erregten 

 resultierenden Komponenten der Kräfte, beziehungsweise der 

 Momente aus § 23, 24 und 25: 



:$+m, 1(3+30, 



±- (9. 



(£ + £,), -(3R+3R,), ±-@t + %). 



(1) 

 (2) 



Man setze nun voraus, die Erregungsursache sei ein 

 auffallender homogener linearpolarisierter Lichtstrahl: 

 derselbe ist einem kleinen, ebenen Teile einer einfachen Kugelwelle 

 gleich zu betrachten und es sind, den Abschnitten I und II des 

 § 25, (9), (10); (17), (18) gemäß dessen elektrische und magnetische 

 Energie- im sekundären Erregungsraume einander gleich. 



Der Ausdruck derselben für die Volumeinheit: 

 2« 



(* 2 +r+3 2 ): 



— (£ 2 + s0t 2 +9F) 



reduziert sich in der Erregungskugel selbst nach § 25, (5) und 

 (13) auf: 



2% 



3)5=2jt£/3 2 sin 2 9), 



2jt 



~£ 2 Ä =2^/3 2 sinV (3) 



Die Gleichsetzung dieser beiden Erregungsenergien ergibt: 

 eß 2 = ^ßh (4) 



und damit für große r nach § 25, (7) und (16); (8) und (15) 



(X + 3Q-- 



ßB 

 r 

 1 ßB 

 r 



4(3 + 3,) = - MB 



xy 



sin i\), 



;-o+i,)=+l^-(-J-+y) 



sin t\> 



A (£ + £,) = _.£ 



(^-f^-Wn^. 

 2 r \r- r ) 



ßB -t/T fif-j-z 2 . z\ • , 



(5) 



ßB 

 r 





sin i/>. 



i (3i+3! ^ + 4i?l/l(« + f) s in,. 



(6) 



