POLARISATION DES VON GLASGITTEKN GEBEUGTEN LICHTES. 265 



schon erwähnt, infolge der Nähe der fixen Richtung OB ', Fig. 15, 

 zum Rande des Beobachtungsraum.es, wegen Lichtschwäche nur ein 

 Teil der zirkumpolaren Strahlen beobachtet werden konnten. 



Aber auch hier, wie bei den in den früheren Paragraphen 

 mitgeteilten Beobachtungen, kommt das Gesetz der Hauptextink- 

 tionsfläche zur Geltung. 



Anmerkung. 1. Nicht überflüssig scheint hier die Bemerknng zu sein, 

 daß in dem Falle, wenn man die Bestimmung der „fixen Richtung' 1 , der Sym- 

 metrieachse, auf Grund von nur in einem Meridian gemachten Beobach- 

 tungen versuchen würde (wie dies Rethy und Glazebrook inbezug meiner 

 im Jahre 1876 in der Einfallsebene ausgeführten Beobachtungen in den 

 Jahren 1880 und 1885 taten, und damals hätte man dies doch nicht wohl 

 anders tun können): so würde man aus den zu je einem Meridian gehörigen 

 Resultaten stets andere, von einander ganz wesentlich abweichende Sym- 

 metrieachsen erhalten. 



So würden z.B. die drei Strahlen, die in dem Meridian #- 1 = 60° 

 liegen, deren Polarisationsrichtungen also, wie dies die Tabelle Via und das 

 fünfte Projektionsbild, Fig. 15, zeigt, fast genau in diesem Meridian liegen, 

 eine solche Symmetrieachse ergeben, welche die durch gehende Normale 

 dieses Meridians wäre; diese aber weicht von der hier der Rechnung zu- 

 grunde gelegten supponierten Symmetrieachse ganz beträchtlich, um mehr 

 als 30 ° ab und wäre zur Darstellung der ersten sechs Polarisationsrich- 

 tungen der Tabelle ganz ungeeignet. 



2. Daß man wohl kaum eine Symmetrieachse finden kann, welche besser 

 geeignet wäre, die Beobachtungen des vorigen Parti graphen darzustellen, 

 ist aus Tabelle VI c ersichtlich. 



Zur Berechnung dieser Tabelle ist hier die Richtung & = — 45°, 

 ffl = 2P= 112,5° als Symmetrieachse angenommen, also diejenige Richtung, 

 in welcher die auf die Polarisationsebene des einfallenden Lichtes senkrechte 

 gestrichelte Meridianebene die Hauptextinktionsfläche schneidet (Fig. 15, 

 fünftes Projektionsbild, wo der Austrittspunkt dieser Richtung als kleiner 

 Kreis bezeichnet ist). Man hat demnach in der Formel ■9' 1 / ='9' 1 — & für & 

 nicht, wie bei Berechnung der Tafel VI b, — 61°, sondern jetzt — 45° zu 

 setzen und so das Gleichungssystem (1) dieses Paragraphen anzuwenden. 



Man sieht, daß hier die in der Nähe der Symmetrieachse 

 liegenden Strahlen viel schlechter, die entfernteren besser 

 dargestellt sind als in Tabelle VIb; ganz befriedigend ist aber 

 keine der beiden Darstellungen. 



