POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 271 



Die Polarisationsebene dieses Strahles OB ist die Ebene 

 ORT; dieselbe fällt jedoch im allgemeinen nicht in die Ebene 

 des zugehörigen Kugelkreises SBES. 



Es haben hier die Winkel s und u dieselbe Bedeutung wie 

 in den Figuren 6 und 16, die Ebenen derselben sind auch hier 

 zu einander senkrecht. 



Anmerkung: Man kann dem Gesetze nach Fig. 18 noch folgende 

 geometrische Deutung geben : Die aus durch die Punkte der Kreislinie 

 SBES gezogenen gebeugten Strahlen bilden eine Kegelfläche mit der Spitze 

 in 0, dem Öffnungswinkel <^C(SOE), deren Achse in einer zur Einfallsebene 

 YOZ senkrechten Ebene liegt und mit deren Normale den Winkel e bildet. 

 Die Polarisationsebene des jeweiligen gebeugten Strahles OB ist die in OB an 

 diese Kegelfläche gelegte Tangentialebene, welche die Kugelfläche in einem 

 größten Kreise schneidet, derselbe berührt in B den Kugelkreis SBES; 

 die gemeinsame Tangente der beiden Kreise ist BT, die Polarisationsrich- 

 tung des Strahles. 



Jede solche Kegelfläche ist also die Umhüllende aller der Polarisations- 

 ebenen, welche zu den in dieser Fläche liegenden gebeugten Strahlen ge- 

 hören; die Achsen aller dieser Kegelflächen gehen durch und liegen in 

 einer zur Einfallsebene senkrechten Ebene. 



Die Abweichungen vom genauen Gesetze der stereographisch- 

 parallelen Polarisation dürften auch hier, wie in den §§ 48, 52, den dort 

 erwähnten Gründen zuzuschreiben sein; doch scheint hier der Einfluß des 

 Gitterintervalles nur bei wenigen Strahlen merklich zu sein; hingegen macht 

 sich für Strahlen in der Nähe des einfallenden Strahles das Gesetz der 

 isogonalen Polarisation, § 65, für Strahlen, die vom einfallenden Strahl nahezu 

 2 P Winkelabstand haben, das Gesetz des Hauptpolarkegels, §§ 35, 36, 37 in 

 gerade noch erkennbarer Weise geltend. 



§ 55. Theorie der Vergleichung der Beobachtungsdaten 

 der Tabelle Vlla mit den strengen Bedingungen des 

 Gesetzes der stereographisch-parallelen Polarisation: 

 Tabelle Vllb. Im allgemeinen gute Übereinstimmung. 



Unsere Beobachtungen liefern uns unmittelbar das Polari- 

 sationsazimut des jeweilig reflektiert -gebeugten Strahles OB, 



nämlich denjenigen Winkel cp, welchen die jeweilige Polarisations- 



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richtung BT dieses Strahles mit dessen Meridian BI bildet, 



Fig. 18 und 19. 



Würde nun das Gesetz der stereographisch-parallelen Polari- 



