POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 293 



co 1 = i + i, = 120° für die Richtung der supponierten Symmetrie- 

 achse ergab. Die Winkelkoordinaten der Strahlenrichtungen in 

 bezug auf diese Achse sind fr 2 und co 2 , für diese gelten , nach 

 Fig. 11, § 47 und System (1) und (3) des § 48, wenn man statt 

 2 P schreibt i -f h' 



cos (D 2 = cos (i -f- h) cos C3 1 + sin (i -\- i,) sin a^ cos & 1} ],-,, 

 sin d- t cotg & 2 = sin (i -+- i,) cotg a> 1 — cos (* -f- i,) cos -9- 1 . j 



sin <p c = cos •9' 1 cos -9" 2 — sin ^ sin <9- 2 cos (?' -f i,) (2) 



Die in dieser Weise berechneten Werte von <9" 2 und co 2 sind in 

 der dritten und vierten Rubrik der Tabelle XII a, und in der ersten 

 und zweiten Rubrik der Tabelle Xllb enthalten; diejenigen von 

 cp = tp in der letzteren. 



cälc. c 



Die übrigen Zeichen haben dieselbe Bedeutung, wie in den 

 bisherigen, mit den Indices a und b bezeichneten Tabellen. 



Die Fig. 22, das neunte Projektionsbild zeigt die räumliche 

 Verteilung der beobachteten Polarisationsrichtungen, wie selbe 

 aus der letzten Rubrik der Tabelle XII a folgen; das Koordinaten- 

 netz bezieht sich hier auf den unter 80° einfallenden Strahl 10 

 als Koordinatenachse; dessen stereographisch-horizontale Projek- 

 tion mußte daher, ebenso wie dasjenige für die Fälle i = P, hier 

 für die drei Fälle i = 80° besonders konstruiert und gezeichnet 

 werden. Darin ist H ± der Austrittspunkt der supponierten Sym- 

 metrieachse, H\ der Mittelpunkt der Projektion des um H ± mit 

 der Öffnung 50° gebildeten Kugelkreises. Die Fig. 22 und die 

 Tabelle Xllb läßt sofort erkennen, daß das Gesetz der sym- 

 metrischen, vollständigen, zirkumaxialen Polarisation in ganz 

 prägnanter Weise zum Ausdruck kommt; die Abweichungen sind 

 nur in wenigen Ausnahmefällen beträchtlich, ändern aber den 

 Typus der Erscheinung durchaus nicht. 



Die im § 49 erwähnte physikalische Deutung dieses Gesetzes 

 hat auch hier volle Geltung. 



