322 III. EXP. TEIL. I. FRÖHLICH. § 66.. 



magnetischen Kugelwellen und benötigen durchaus keiner be- 

 sonderen Hypothesen über die näheren Vorgänge an der Beugungs- 

 fläche, wo zwei Medien sehr verschiedener optischer Eigenschaft 

 sich begrenzen können. 



Hier haben wir noch hinzuzufügen, daß der in der Theorie als 

 ursprünglich gegebene, also der als linear -polarisierte, einfallende 

 Störung vorausgesetzte Strahl hier, bei reflektiert- gebeugtem 

 Strahlensystem als der normal (regelmäßig) reflektierte Strahl 

 aufzufassen ist; hingegen bei gebrochen-gebeugtem System als der 

 normal durchgehende. 



Anmerkung: Die Fälle der stereographisch-parallelen Polari- 

 sation bei dem Einfallsazimut = 0°, bei den Einfallswinkeln 

 i = 80°, 56° 15', 30°, die in den §§ 54, 55, 56; 61, 64 behandelt 

 wurden, können, wie schon im § 56 erwähnt, geometrisch als solche 

 isogonale Anordnungen aufgefaßt werden, deren ausgezeichnete 

 Achse die Normale der reflektierenden Gitterfläche, deren Sym- 

 metrieebene die Polarisationsebene des einfallenden Lichtes ist. 



Um demnach auch diese Fälle mittels unserer isogonalen 

 Vektorensysteme deuten zu können, braucht man nur anzunehmen, 

 daß an der reflektierenden Gitterfläche eine solche sekundäre Er- 

 regung entsteht, deren elastischer Elongations- und Torsionsvektor 

 in diese Ebene selbst, deren Fortpflanzungsrichtung also in die 

 Gitternormale fällt; oder deren elektrischer und magnetischer 

 Vektor in die Gitterebene selbst, deren Fortpflanzungsrichtung 

 ebenfalls in die Gitternormale fällt; dabei bliebe die räumliche 

 Intensitätsverteilung noch ganz beliebig. 



Diese Voraussetzungen sind annehmbar, diese Deutung der 

 stereographisch -parallelen Polarisation ist physikalisch nicht un- 

 wahrscheinlich; man kann sie ohne Schwierigkeit mittels Hypo- 

 thesen weiterführen. Doch würde man auch bei dieser Auf- 

 fassung aus diesem Gesetze allein keine andere Schlußfolgerung 

 ziehen können, als aus dem der reinen isogonalen Polarisation. 



Aber wir werden sehen, daß die Gesamtheit der bisher 

 konstatierten Fälle der stereographisch-parallelen Polarisation in 

 bezug auf die Lage des Lichtvektors linear- polarisierten Lichtes 

 zu seiner Polarisationsebene zu einer von jeglicher Hypothese un- 

 abhängigen Schlußfolgerung zwingender Natur führt (§ 69). 



