POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 327 



scheint. Es müßte dann, gemäß dem Gesetze des Extinktions- 

 tegels, §§ 40—43, diese Achse mit dem einfallenden Strahl stets 

 den Winkel 2P bilden; indes weicht derselbe von diesem Wert 

 um die von -f- 15° bis — 5° abnehmende Differenz ab. 



Andrerseits, wenn man die Richtung des unter dem Einfalls- 

 winkel i — P regelmäßig reflektierten Strahles mit deu soeben 

 erwähnten Grenzwerten der Richtung der Symmetrieachse ver- 

 gleicht, so erhält man folgende Differenzen: , „ T . 



Ja + P - (2P + 15°) = \x - P - 15°, 

 40° + P-(2P-5°) = 45°-P. 



Für P=56°15' werden dieselben -f- 18°45' und — 11°15', 

 welche also zeigen, daß während des Intervalles i == 90° bis 40° 

 die Symmetrieachse in der Einfallsebene mit der reflektierenden 

 Fläche die Winkel von 52,5° bis 22,5° bildet. Da jedoch die 

 hier gegebenen Grenzwerte nur ungenaue Annäherungen sein 

 können, kann man wenigstens so viel sagen, daß die Regel des 

 Extinktionskegels, auch hier, wenigstens im allgemeinen eine 

 Orientierung in bezug auf die jeweilige Lage der Symmetrieachse 

 gestattet. 



§69. Der Einfallswinkel ist beliebig. Einfallsazimut = 0°. 

 Allgemeine Geltung des Gesetzes der stereographisch- 

 parallelen Polarisation. Zwingende Schlußfolgerung: 

 Der erregende Lichtvektor kann nur senkrecht zu seiner 

 Polarisationsebene gerichtet zein. 



Fällt in der Einfallsebene polarisiertes Licht auf die reflek- 

 tierende Gitterfläche, und ändert man bei dieser Anordnung nur 

 den Einfallswinkel und zwar von i = 90° bis % = 0, so zeigt das 

 dabei entstehende reflektiert- gebeugte Strahlensystem in bezug 

 auf seine Polarisationsverhältnisse in sehr genügender Annäherung 

 das Gesetz der stereographisch -parallelen Polarisation. Dasselbe 

 ist im allgemeinen äquivalent einem auf die Gitternormale und 

 auf die einfallende Polarisationsebene bezogenem isogonalem Rieh- 

 tungssystem, welches für i = in das Gesetz der isogonalen 

 Polarisation übergeht. 



