POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 331 



risator rechtsinnig (in der Richtung des Uhrenzeigerganges) lang- 

 sam dreht, so bemerkt man, daß auch die erwähnten Symmetrie- 

 achsen, von der Lichtquelle aus gesehen, eine um den einfallenden 

 Strahl rechtsinnige Drehung vollziehen, so wie dies für die Fälle 

 i = P und i = 80° in § 50, 52 und 60, das vierte und fünfte, 

 und das zehnte Projektionsbild, Fig. 14, 15 und 23, darstellt. 



(Diese Regel gibt uns auch, wenigstens in den allgemeinsten 

 Zügen, das Gesetz des Extinktionskegels; nämlich derjenige reflek- 

 tiert-gebeugte Strahl, welcher bei beliebigem Einfallswinkel und 

 ~beliebigein Einfallsazimut, mit freiem Auge betrachtet, ausgelöscht 

 oder am meisten verdunkelt erscheint, liegt in der Richtung der 

 zu diesem Falle gehörenden Symmetrieachse der Anordnung der 

 Polarisationsrichtungen). 



Setzt man die Drehung des Polarisators fort, so hört die 

 bisher noch vollständige zirkumaxiale Polarisation auf, vollständig 

 zu sein, und die immer dem näheren Rande der Gritterfläche zu 

 geöffnete partiell- zirkumaxiale Polarisation geht schließlich in die 

 stereographisch-parallele Polarisation über, wenn das Einfalls- 

 azimut gleich Null geworden ist. 



IL Wenn der Einfallswinkel kleiner ist als 40°, wenn also 

 bei zur Einfallsebene senkrecht polarisiertem einfallenden Strahl 

 vollständige zirkumaxiale Polarisation nicht entstehen kann, §68, 

 dann ist die Anordnung der Polarisationsrichtungen eine partiell- 

 zirkuinaxiale, welche eine Zwischenstufe zwischen der voll- 

 ständigen zirkumaxialen und der stereographisch -parallelen An- 

 ordnung bildet. 



Dreht man nun die ursprünglich zur Einfallsebene senkrechte 

 Polarisationsebene des Polarisators in der, unter I. erwähnten 

 Weise und zwar stufenweise, bis dieselbe in die Einfallsebene zu 

 liegen kommt: so zeigt bei der dabei ebenso auftretenden Drehung 

 der Erscheinung dieselbe nacheinander die partielle, asymme- 

 trische zirkumaxiale Polarisation (siehe z. B. das dreizehnte Pro- 

 jektionsbild, § 63, Fig. 26), und zwar in immer größerer An- 

 näherung zur stereographisch-parallelen Polarisation, und schließ- 

 lich diese selbst. 



Dies sind die allgemeinen Züge unserer Erscheinungen; die- 

 selben genügen, um sich eine allgemeine Vorstellung über deren 



