POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 345- 



Bei allen andern Einfallswinkeln linear polarisier- 

 ten Lichtes sind sämtliche, innen reflektiert-gebeugten 

 Strahlen mehr oder minder elliptisch polarisiert. 



Bei normaler Inzidenz linear polarisierten Lichtes 

 auf ein Glasgitter zeigen die in der Nähe der Gitter- 

 normale verlaufenden Strahlen des innen reflektiert- 

 gebeugten Strahlensystems bei Drehung des Polarisa- 

 tors keine Intensitätsänderung, hingegen ist selbe bei 

 großen Beugungswinkeln schon merklich, doch tritt 

 nirgends eine vollständige Auslöschung der gebeugten 

 Strahlen ein; die rasant-gebeugten Strahlen zeigen 

 indes keine merkliche Intensitätsänderung. 



In bezug auf den Polarisationszustand dieser Strahlen siehe 

 § 77, 2 und 79, 1. 



III. Die unter I und II erwähnten Erfahrungen ließen es als 

 wahrscheinlich erscheinen, daß in diesem Falle der Refiexions- 

 beugung aus Glas an Luft in Glas das Gesetz der zirkumaxialen 

 Polarisation auftreten dürfte. Die bei dem Einfallsazimute 90° und 

 dem innern Einfallswinkel P' = 33,5° entstandenen, innen reflek- 

 tiert-gebeugten Strahlen zeigen bei der Untersuchung um den 

 regelmäßig reflektierten (jetzt ausgelöschten) Strahl in 

 dessen Umgebung vollständige zirkumpolare Polarisation; 

 entferntere Strahlen sind, wie oben in II erwähnt, elliptisch 

 polarisiert. 



Ändert man den Einfallswinkel und das Einfallsazimut in 

 geeigneter Weise, so erhält man ohne Schwierigkeit Strahlen- 

 systeme, welche in der nahen Umgebung einer jeweiligen Sym- 

 metrieachse gute, vollständige oder partielle, symmetrische oder 

 asymmetrische zirkumaxiale Polarisation zeigen. 



Der Verlauf und die Polarisationsverhältnisse dieser Systeme 

 sind sehr analog denjenigen der in Luft reflektiert-gebeugten 

 Strahlen [§ 45 — 50, 58, 59 usw.], im übrigen siehe § 83. 



