348 III. EXP. TEIL. I. FRÖHLICH. § 78. 



der gebeugten Strahlen völlig oder auch nur angenähert voll- 

 ständig ausgelöscht wird; doch gibt es solche, die eine sehr merk- 

 liche Verdunkelung zeigen. 



II. Einfallendes linearpolarisiertes Licht. Beobachtung mit 

 freiem Auge. 



Die Orientierung der Vorrichtung, Fig. 29, war dieselbe wie 

 oben unter I-, es zeigte sich auch hier, bei sehr sorgfältiger Be- 

 obachtung, daß bei Drehung des Polarisators kein einziger Strahl 

 des gebeugten Systems, selbst die rasant-gebeugten nicht, merk- 

 liche Intensitätsänderung zeigten. 



Es ist demnach hier die Intensität dieser gebeugten 

 Strahlen vom Einfallsazimut zur jeweiligen Beugungs- 

 ebene unabhängig. 



In bezug auf den Polarisationszustand dieses Systems siehe 

 den § 79, 1; derselbe kann lineare, elliptische, auch zirkuläre 

 Polarisation sein. 



Anmerkung: Bei schiefer Inzidenz ist die hier unter IL 

 erwähnte Tatsache ebenfalls in Geltung: kein einziger der gebeugten 

 Strahlen zeigt bei Drehung des Polarisators eine konstatierbare 

 Intensitätsänderung. 



§ 78. Normale Inzidenz linearpolarisierten Lichtes. 

 Bei Refraktionsbeugung aus Glas in Luft gilt das Ge- 

 setz der isogonalen Polarisation. Zusammenfassung mit 

 demselben Gesetz bei aus Luft an Glas in Luft reflek- 

 tiert-gebeugtem Lichte. 

 Die Halbkugelfläche ist gegen den Polarisator gerichtet; der 

 aus diesem austretende Strahl trifft die Mitte der Gitterfläche 

 normal; der ungebeugte Strahl tritt aus dieser Fläche normal in 

 Luft; die gebrochen-gebeugten Strahlen unter schiefen Winkeln 

 ebenfalls in Luft. Die Furchenrichtung des Gitters ist senkrecht 

 zum Hauptkreis des Apparates. 



Es liegen dann alle gebeugten Strahlen in der zur Furchen- 

 richtung senkrechten Ebene, der Beugungsebene, welche also hier 

 der Ebene des Hauptkreises parallel ist. 



