POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 365 



Dies Erfahrungsgesetz wurde innerhalb der weitesten Grenzen 

 des Einfallswinkels und des Einfallsazimutes geprüft und stets in 

 genügender Annäherung für richtig befunden. 



Man bemerke, daß hier das einfallende Licht unmittelbar aus 

 Luft die Gitterfiäche traf. 



IL Der aus dem Polarisator tretende Strahl fiel normal auf 

 die gewölbte Fläche der Halbkugel, Fig. 29, S. 340, drang durch 

 dieselbe und erreichte die Gitterfiäche. Dort entstand nun ein 

 in Glas innen refiektiert-gebeugtes und ein in Luft gebrochen- 

 gebeugtes Strahlensystem. 



Untersucht man nun den zur Gitterfläche normal reflektiert- 

 gebeugten und den ebenso normal gebrochen-gebeugten Strahl, 

 so findet man im allgemeinen das oben unter I. konstatierte 

 Gesetz nicht bestätigt: 



a) Der normal gebrochen-gebeugte Strahl, welcher bei nor- 

 maler Inzidenz dasselbe Polarisationsazimut hat wie der ein- 

 fallende, zeigt bei wachsendem Einfallswinkel zwar noch lineare 

 Polarisation; sein Azimut wird jedoch stets kleiner, und 

 ist bei etwa i = 45° gleich Null, also ist dieser Strahl in der Ein- 

 fallsebene polarisiert. Bei weiterem Anwachsen von i zeigt dieser 

 Strahl schon erhebliche elliptische Polarisation, deren größere 

 Achse in der Einfallsebene liegt; und nur diejenigen gebeugten 

 Strahlen, die in der Nähe der Fortsetzung der Richtung des ein- 

 fallenden fortschreiten, zeigen lineare isogonale Polarisation [§ 85]. 



b) Der normal innen reflektiert-gebeugte Strahl zeigt ganz 

 analoge Eigenschaften wie der normal gebrochen-gebeugte in a), 

 doch ist hier schon bei kleineren Einfallswinkeln die elliptische 

 Polarisation ganz erheblich. Auch hier sind nur die nahe um 

 die Fortsetzung des einfallenden Lichtes fortschreitenden Strahlen 

 linearpolarisiert und zeigen isogonale Polarisation [§ 85]. 



Man bemerke, daß hier das einfallende Licht unmittelbar aus 

 Glas die Gitterfläche traf. 



