368 III. EXP. TEIL. I. FRÖHLICH. § 88. 



und auf der matten Fläche geschwärztes Glasgitter auf die Halb- 

 kugel geklebt, so war das falsche Licht bei Reflexionsbeugung 

 überhaupt nicht vorhanden, § 34. 



Im gebrochen-gebeugten Strahlensystem machte sich das 

 falsche Licht viel weniger störend bemerklich und konnte eben- 

 falls leicht vermieden oder unschädlich gemacht werden. 



Eine fernere Bemerkung scheint hier nicht überflüssig zu 

 sein: In dem Falle, wo das einfallende Licht zuerst normal durch 

 -die gewölbte Kugelfläche tritt und dann durch die Glassubstanz 

 gegen die Mitte der Gitterfläche zu dringt, gelangt sie vorher 

 an die dünne Ölschicht zwischen der Durchschnittsebene der 

 Halbkugel und der Gitterfläche. Da nun das Ol einen etwas ge- 

 xingeren Brechungsindex als die Halbkugel hat, so findet bei 

 etwa 80° innerem Einfallswinkel schon totale Reflexion statt: 

 der einfallende Strahl kann dann nicht bis an die Gitterfläche 

 gelangen und Beugung kann überhaupt nicht eintreten. 



Ich teile nun im Folgenden kurz die Resultate meiner dies- 

 bezüglichen, zwar qualitativen, doch ganz bestimmten und ver- 

 bürgten Beobachtungen mit; es finden sich darunter ebenso wich- 

 tige wie in den Abschnitten 3 und 4 des III. Teiles dieser Arbeit. 



§ 88. Normale und schiefe Inzidenz unpolarisierten und 

 linearpolarisierten Lichtes auf die glatte Fläche der 

 Gitterplatte, Austritt des gebrochen-gebeugten Strahlen- 

 systems aus der gewölbten Kugelfläche: Die rasant- 

 gebeugten Strahlen erfüllen das STOKES-RAYLElGHsche 



Gesetz. 

 Die beugende Vorrichtung, Fig. 30, S. 367, sei mit der glatten 

 Fläche gegen den normal einfallenden Strahl gerichtet; derselbe 

 tritt durch diese Ebene, durchdringt mit unverändertem Polari- 

 sationszustand die Gitterplatte bis zur gefurchten Ebene, erleidet 

 dort eine mit sehr geringer Brechung verbundene Beugung; 

 das gebeugte Strahlensystem dringt durch die dünne Ölschicht und 

 durch die Glassubstanz der Halbkugel und tritt normal aus deren 

 gewölbter Fläche in Luft, ohne durch diesen Austritt eine Ände- 

 rung des Polarisationszustandes erlitten zu haben. Die Furchen- 

 richtung ist dabei senkrecht zum Hauptkreise des Apparates. 



