372 III. EXP. TEIL. I. FRÖHLICH. § £0. 



die Intensität derselben ist also vom Einfallsazimut unab- 

 hängig. 



Indes haben die hier beobachtbaren Strahlen der oben unter 

 I. erwähnten Bemerkung zufolge einen inneren Beugungswinkel 

 von nur höchstens etwa 42,5°. 



Anmerkung: Bei schiefer Inzidenz, wobei jedoch das 

 einfallende Licht stets polarisiert ist, und bei kleineren Einfalls- 

 winkeln bleibt die Erscheinung fast unverändert; bei größeren 

 Einfallswinkeln zeigt derjenige rasant austretende Strahl, der 

 mit der Portpflanzungsrichtung des einfallenden Stahles den 

 stumpfen Winkel bildet, beim Drehen des Polarisators stets 

 eine sehr merkliche Verdunkelung. 



Ist der Einfallswinkel groß genug, dann ist auch dieser Strahl 

 vollständig ausgelöscht, wenn die Polarisationsebene des Pola- 

 risators senkrecht zur Beugungsebene liegt. Auch hier ist 

 der Beugungswinkel dieses Strahles sehr groß, jedenfalls 90° 

 und darüber. — 



Man bemerkt, daß das STOKES-RAYLElGHsche Gesetz 

 für die sehr stark gebeugten Strahlen auch hier Geltung hat. 



§ 90. Normale und schiefe Inzidenz unpolarisierten 

 und linearpolarisierten Lichtes auf die beugende Fläche. 

 Innen reflektiert-gebeugtes Strahlensystem: Die sehr 

 stark gebeugten Strahlen erfüllen das Stokes-Ray- 

 LEiGHsche Gesetz, wenn dabei die an der Gitterfläche 

 liegende Ölschicht durchsetzt wird. 



In diesem Paragraphen ergänze ich die in den beiden vorher- 

 gehenden Paragraphen für innen gebrochen-gebeugtes Licht an- 

 gestellten Beobachtungen mit der Beobachtung der dabei stets 

 gleichzeitig auftretenden innen reflektiert - gebengten Strahlen- 

 systeme. 



A) Die glatte Fläche der beugenden Vorrichtung, Fig. 30, 

 S. 367, sei, wie in § 88 gegen den einfallenden Strahl zugewendet; 

 derselbe durchdringt die Glasplatte, erleidet an der Grenzfläche der- 

 selben mit der Ölschicht eine mit innerer Reflexion verbun- 



