POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 381 



Betrachtet man also dieses für den, den Erregungsort um- 

 schließenden, ganzen Kugelraum experimentell festgestellte Gesetz 

 als Grundlage von Schlußfolgerungen, so findet man sofort, daß 

 der erregende Vektor des linearpolarisierten einfallenden Lichtes, 

 welcher also diese räumlich symmetrische Anordnung hervorruft, 

 nur längs dieser Symmetrieachse gerichtet sein kann, also senk- 

 zu seiner Polarisationsebene sein muß. 



Dieser Schluß ist ebenso zwingend wie der des § 91 und 93 

 und ist ebenso wie diese von jeder hypothetischen Auffassung 

 über die Natur des Lichtes unabhängig; man sehe auch den 

 zwingenden Schluß und die Schlußbemerkung im 8 99. 



§ 95. Innere, mit geringer Reflexion verbundene 

 Beugung. Einfallswinkel beliebig. Einfallsazimut 90°. 

 Vollständige symmetrische, zirkumpolare, ferner symme- 

 trische vollständige und partielle zirkumaxiale Polari- 

 sation. 



Der Beugungsapparat, Fig. 30, S. 367, hatte dieselbe Anord- 

 nung wie in § 93, nur daß hier das Einfalls azimut 90° betrug. 



Es fand sich sofort, daß hier alle in der Einfallsebene 

 gebeugten Strahlen senkrecht zu dieser Ebene polari- 

 siert sind. 



Aber die Untersuchung des räumlichen, innen reflektiert- 

 gebeugten Strahlensystems ergab auch sofort das Vorhandensein 

 der zirkumpolaren Polarisation. 



Da hier die Brechungsexponenten der an der gefurchten 

 Fläche sich berührenden Medien, nämlich Glas und Ol, sehr 

 wenig voneinander verschieden sind, also der relative Brechungs- 

 index sehr wenig von der Einheit abweicht, so konnte der 

 Polarisationswinkel der reflektierend -beugenden Fläche nur um 

 ein Geringes größer oder kleiner sein als 45°. 



Fiel nun das Licht unter diesem Winkel mit dem Einfalls- 

 azimut 90° auf diese Gitterfläche, so war der regelmäßig reflek- 

 tierte Strahl fast ganz ausgelöscht, und man konnte nach den 

 Überlegungen und Erfahrungen der §§ 45 — 49 erwarten, daß die 



