386 III. EXP. TEIL. I. FRÖHLICH. § 97. 



hinzu; und auch während der seither verflossenen wenigen 

 Jahre scheint man diesem Teil der von Siedentopf gefundenen 

 Resultate nicht überall die gebührende Aufmerksamkeit geschenkt 

 zu haben.* 



Man erkennt nämlich aus den Zeichnungen, Fig. 31 — 34, S. 385, 

 sofort, daß hier ganz deutlich eine schöne zirkumaxiale 

 Anordnung der Polarisationsebenen auftritt, deren je- 

 weilige Symmetrieachse die durch das beugende Par- 

 tikelchen gehende Normale der Polarisationsebehe des 

 auf das Partikelchen fallenden Lichtes ist. 



In Fig. 31 fällt diese Achse in die Achse des Beobachtungs- 

 mikroskops, also in die Hauptbeugungsebene; in Fig. 32 läßt das 

 durch das Mikroskop verkehrte Bild die Rechtsdrehung der Sym- 

 metrieachse um den einfallenden Strahl erkennen, ebenso Fig. 33 

 die Linksdrehung; in Fig. 34 liegt diese Achse senkrecht zur 

 Mikroskopachse und senkrecht zur Hauptbeugungsebene. 



Soweit diese im beschränkten Beugungskegel angestellten 

 Versuche sich erstrecken, stellen sich dieselben als, wenn auch 

 nur qualitativ, so doch ganz unverkennbare bestimmte An- 

 zeichen des Gesetzes der zirkumaxialen Polarisation dar 

 (§ 47, 48, 49, 58, 59, 91, 93, 94 und 95). 



Obige Beobachtungen gestatten jedoch noch andere Folge- 

 rungen : 



Die Form und die Dimensionen der die Beugung ver- 

 ursachenden Goldpartikelchen im Rubinglase sind jedenfalls von- 

 einander sehr verschieden, ebenso in den beobachteten kolloidalen 

 Lösungen des Goldes; doch sagt Siedentopf nirgends, daß die 

 oben beschriebene Anordnung der Polarisationsebenen für ver- 

 schiedene Partikelchen eine verschiedene sei, ebenso wenig er- 

 wähnt er einen hierauf bezüglichen Einfluß der Lichtgattung des 

 gebeugten Strahles. 



Man darf also schließen, daß die Anordnung der Polarisations- 

 ebenen des gebeugten Lichtes auch in diesem Falle von der Form 

 und den Dimensionen des beugenden, sehr kleinen Goldpartikel- 

 ch ens und von der Wellenlänge des gebeugten Strahles unabhängig 



* Eine Ausnahme bildet J. C. Maxwell Gaknetts Arbeit, von welcher 

 im folgenden Paragraphen die Rede sein wird. 



